可压缩的流体

❶ 何谓可压缩流体，不可压缩流体，理想流体

恩，首先流体都是可压缩的。但是对于低速流体来说，改变其密度往往需要很大的压力，所以对于Ma<0.3的低速流动来说，可以忽略流动中密度的改变量，即认为流动是不可压缩的，此时流动方程组得到解耦。当Ma>=0.3时，由于速度的增加，动能占气体总能量的比重越来越大。总压=静压+动压的低速近似不在成立，气体的流动状态应严格按照等熵关系式求的。此时密度随马赫数的变化明显改变，所以称其为可压缩的。至于理想流体，应指符合理想气体状态方程的气体。理想气体状态方程是由研究低压下气体的行为导出的，因此理想气体在微观上具有分子之间无互相作用力和分子本身不占有体积的特征。呵呵，我们总说某理想无粘气体，渐渐地许多人就把理想和无粘等同了……注意结合语境吧。

❷ 可压缩流体和不可压缩流体的区别是什么

可压缩流体与不可压缩流体的主要区别是可压缩流体是气体,不可压缩流体是液体。

简单来说，如果你的仿真是计算一种气体以速度v运动的情况，那么选用可压缩流体模型还是不可压缩流体模型是要看气体在速度v时的密度ρ1与速度为0时的密度ρ0的比值，如果ρ1/ρ0约等于1，也就是说速度对密度的影响可以忽略，那就可以用不可压缩流体模型。

可压缩流体注意事项

理想气体在温度不变的情况下流动时,称之为等温流动,当管内气体和管壁间的热交换可以略去不计时,称之为绝热流动。实际上，气体在管内的流动既非等温、又非绝热，而是一种多变过程。

在工程设计中，一般可按理想气体进行计算，长度大于管内径1000倍的不隔热管道，可按等温流动计算；隔热管道和长度小于1000倍管内径且不隔热的管道，可按绝热流动计算。

以上内容参考网络-可压缩流体

❸ 可压缩流体和不可压缩流体的区别

等密度流体就是不可压缩流体，不过不可压缩流体在概念上更宽一些，因为可压缩流体在无旋的时候，和不可压缩流体计算结果差别就在于，
微分方程导数差（1－（V/C）^2）^(1/2)倍，C是音速。
所以V/C在0.3以下这个差别就看不出来，
于是把V/C在0.3以下的流动也近似看成不可压流体。
所以是不是不可压流体，关键看速度相对音速大小，空气音速340米/秒，把100米/秒以下速度的流体叫不可压。
而声速在海水中它的传播速度却达到1480米/秒，大约是空气中传播速度的4.5倍，这时即就是速度开到500米/秒,还可以认为是不可压缩流动

❹ 什么是流体压缩性

什么流体压缩性这个流体有很多是压缩性的，所以在流体的过程中它的压缩形式月牙倒是越强的，所以它压缩性是有一定的压力的。

❺ fluent如何设置进口气体是可压缩流体

分为两种情况讨论：已经算出来结果的情况下：直接后处理Plot一下密度云图看看有没有变化，还没计算的情况下：做CFD之前计算一下马赫数，一般超过0.3要视为可压缩气体了。

求解设置上要结合湍流模型和压力基or密度基来设置了，一般密度基是用来求解可压缩流体的，具体的参考书上有详细教程。如果问题向你描述的那样,属于最简单的一种,也没有涉及到多相流,就是一个普通的空气单向流,直接压力入口,总压输入0.3MPa,压力出口,总压为0,计算就行，模拟脉动压的话用fluent得自己编udf。

总压是Total pressure吧，可是后面还有一项initial gauge pressure，那个不用填，是动压什么的，填总压就行。

也可以通过可压流动的基本方程进行设置，具体方法如下：可压缩性流动用Fluent所解的标准连续性和动量方程来描述,你不必设定任何特殊的物理模型，除了气体定律的可压缩性形式一节中介绍的密度的可压缩性处理。

FLUENT所解的能量方程很好地处理了流动速度和静温之间的耦合,不管你什么时候解可压缩性流动都必须激活能量方程.除此之外,如果你使用分离解算器,你需要激活能量方程一节中方程的黏性耗散项,该项在高马赫数流动中会变得很重要。

在操作条件面板中设定操作压力为流动中标准压力p为零的点处的绝对静压，在能量面板中激活能量方程的解，这样就完成控制进口气体可压缩流体的设置了。

❻ 何谓可压缩流体,不可压缩流体,理想流体

恩,首先流体都是可压缩的.但是对于低速流体来说,改变其密度往往需要很大的压力,所以对于Ma=0.3时,由于速度的增加,动能占气体总能量的比重越来越大.总压=静压+动压的低速近似不在成立,气体的流动状态应严格按照等熵关系式求的.此时密度随马赫数的变化明显改变,所以称其为可压缩的.至于理想流体,应指符合理想气体状态方程的气体.理想气体状态方程是由研究低压下气体的行为导出的,因此理想气体在微观上具有分子之间无互相作用力和分子本身不占有体积的特征.我们总说某理想无粘气体,渐渐地许多人就把理想和无粘等同了……注意结合语境吧.

❼ fluent里面如何设置可压缩流体的边界条件以及初始条件

fluent的边界条件如下：
速度入口边界条件（veloc
it
y-inlet）：给出进口速度及需要计算的所有标量值。该边界条件适用于不可压缩流动问题。
压力入口边界条件（pressure-inlet）：压力进口边界条件通常用于给出流体进口的压力和流动的其它标量参数，对计算可压和不可压问题都适合。 压力进口边界条件通常用于不知道进口流率或流动速度时候的流动，这类流动在工程中常见，如浮力驱动的流动问题。压力进口条件还可以用于处理外部或者非受限流动的自由边界。
压力出口边界条件(pressure-outlet)：需要给定出口静压（表压）。而且，该压力只用于亚音速计算（M<1）。如果局部变成超音速，则根据前面来流条件外推出口边界条件。需要特别指出的是，这里的压力是相对于前面给定的工作压力。
质量入口边界条件(mass-flow-inlet)：给定入口边界上的质量流量。主要用于可压缩流动问题，对于不可压缩问题，由于密度是常数，可以使用速度入口条件。如果压力边界条件和质量边界条件都适合流动时，优先选择用压力进口条件。

❽ 可压缩流体的介绍

具有可压缩性的流体即为可压缩流体。实际流体都是可压缩的，然而有许多流动，流体密度变化很小可以忽略，由此引出不可压缩流体的概念。不可压缩流体是一理想化的力学模型。相对不可压缩流体，考虑流体体积变化时，则将流体视为可压缩流体。

❾ 可压缩流体的流体的可压缩性

流体的可压缩性是指流体受压，体积缩小，密度增大，除去外力后能恢复原状的性质。可压缩性实际上是流体的弹性。 液体的可压缩性用压缩系数来表示，他表示在一定温度下，压强增加一个单位体积的相对缩小率。若液体的原体积为V，则压强增加dp后，体积减少dV，压缩系数为
κ=-V^-1*dV/dp
由于液体受压体积减少，dp和dV异号，式中右侧加负号，以使κ为正值，其值越大则流体越容易压缩。κ的单位是1/Pa。
根据增压前后质量不变，压缩系数可表示为
κ=dρ/(ρdp)
液体的压缩系数随温度和压强变化。
压缩系数的倒数是体积弹性模量，即
Κ=1/κ=-Vdp/dV=ρdp/dρ
Κ的单位是Pa。 气体具有显着的可压缩性，在一般情况下，常用气体（如空气、氮气、氧气、二氧化碳等）的密度、压强温度三者的关系符合完全气体状态方程，即
p/ρ=RT/M
式中p为气体的绝对压强（N/m^2）；ρ为气体的密度（kg/m^3）；T为气体的热力学温度（K）；R为气体常数，在标准状态下，R=8314/M（J/kg*K），M为气体的分子量。空气的气体常数R=287J/kg*K。当气体在压强很高，温度很低的状态下，或接近于液体时就不能当做完全气体看待，上式不适用。

❿ 可压缩流体的可压缩流体

液体压缩系数很小，在相当大的压强变化范围内密度几乎不变，因此一般的液体平衡及运动问题都将液体视作不可压缩流体进行理论分析；气体的可压缩性远大于液体，多视作可压缩流体，但几乎所有自然大气运动，气流速度不大，远小于声速，流动过程中 密度没有明显变化，仍可作为不可压缩流体处理。