等熵壓縮定義

1. 飛機渦輪發動機的工作原理是什麼

渦輪機發動機（燃氣輪機）的原理與中國的走馬燈相同，走馬燈的上方有一個葉輪，就像風車一樣，當燈點燃時，燈內空氣被加熱，熱氣流上升推動燈上面的葉輪旋轉，帶動下面的小馬一同旋轉。

燃氣輪機是靠燃燒室產生的高壓高速氣體推動燃氣葉輪旋轉

空氣從空氣入口進入燃氣輪機，高速旋轉的壓氣機把空氣壓縮為高壓空氣。燃料在燃燒室燃燒，產生高溫高壓空氣；高溫高壓空氣膨脹推動渦輪旋轉做功；

空氣是工作介質，空氣中的氧氣是助燃劑，燃料燃燒使空氣膨脹做功，也就是燃料的化學能轉變成機械能。

(1)等熵壓縮定義擴展閱讀:

組成部分:

渦輪發動主要由壓氣機、燃燒室、渦輪三大部分組成，左邊部分是壓氣機，有進氣口，左邊四排葉片構成壓氣機的四個葉輪，把進入的空氣壓縮為高壓空氣：

中間部分是燃燒器段（燃燒室），內有燃燒器，把燃料與空氣混合進行燃燒；

右邊是渦輪（透平），是空氣膨脹做功的部件；右側是燃氣排出口。

2. 卡諾循環的四個過程是什麼

1、等溫膨脹。

熱量（作為一種能量）從恆溫TH的高溫儲層可逆地傳遞到溫度無限小於TH的氣體（以允許熱量傳遞到氣體而不實際改變氣體溫度，因此等溫熱添加或吸收）。

氣體與高溫儲層熱接觸，氣體被允許（以某種方式）膨脹，通過氣體向上推動活塞對周圍環境做功。

盡管壓力從點 1 下降到點 2，但在此過程中氣體的溫度不會發生變化，因為從高溫儲層傳遞到氣體的熱量恰好被氣體用於對周圍環境做功，所以沒有氣體內能變化（理想氣體沒有氣體溫度變化）。

2、氣體的等熵（可逆絕熱）膨脹（等熵功輸出）。

對於該步驟（圖 1 中的 2 到 3，圖 2中的B 到 C），發動機中的氣體與熱儲器和冷儲器均隔熱，因此它們既不會獲得熱量，也不會失去熱量，這是一個「絕熱」過程。

氣體隨著壓力的降低繼續膨脹，對周圍環境做功（提升活塞；第 2 階段圖，右圖），並損失與所做功相等的內能。沒有熱量輸入的氣體膨脹導致氣體冷卻到「冷」溫度（通過失去其內部能量），該溫度遠高於冷儲層溫度TC。

3、等溫壓縮。

熱量在恆定溫度TC下可逆地傳遞到低溫儲層（等溫散熱）。

在這個步驟中（圖 1上的 3 到 4，圖2上的 C 到 D），發動機中的氣體在溫度TC下與冷庫熱接觸，並且氣體溫度無限地高於該溫度（以允許熱量從氣體轉移到冷庫而不實際改變氣體溫度）。周圍環境確實對氣體起作用，將活塞向下推（第 3 階段圖，右）。

4、等熵壓縮。

發動機中的氣體與冷熱儲層隔熱，並且假設發動機是無摩擦的並且該過程足夠慢，因此是可逆的。

卡諾定理

在兩個儲熱器之間運行的發動機不會比在這些相同儲熱器之間運行的卡諾發動機更有效。因此，等式3給出了使用相應溫度的任何發動機可能的最大效率。

卡諾定理的一個推論是：所有在相同儲熱器之間運行的可逆發動機都是同樣有效的。重新排列等式的右側給出了可能更容易理解的等式形式，即熱機的理論最大效率等於冷熱儲層之間的溫差除以熱儲層的絕對溫度。

看看這個公式，一個有趣的事實變得顯而易見：降低冷水庫的溫度對熱機的最高效率的影響比將熱水庫的溫度提高相同的量更大。在現實世界中，這可能很難實現，因為冷水庫通常是現有的環境溫度。

3. 「絕熱等熵「是什麼意思

含義如下：

對於絕熱過程Q=0，故S≥0，（因為Q無變化，系統處於無限趨於平衡狀態，熵會無限增大，因為平衡狀態是理想狀態，永遠達不到，為ds>0。）即系統的熵在可逆絕熱過程中不變，在不可逆絕熱過程中單調增大。這就是熵增加原理。

由於孤立系統內部的一切變化與外界無關，必然是絕熱過程，所以熵增加原理也可表為：一個孤立系統的熵永遠不會減少。它表明隨著孤立系統由非平衡態趨於平衡態，其熵單調增大，當系統達到平衡態時，熵達到最大值。熵的變化和最大值確定了孤立系統過程進行的方向和限度，熵增加原理就是熱力學第二定律。

4. 壓縮機的等熵效率是什麼意思 與什麼因素有關 具體怎麼樣計算

壓縮機等熵效率即為壓縮機的軸效率，相關解釋如下：指示功率和指示效率 單位時間內實際循環所消耗的指示功就是壓縮機的指示功率Pi，單位為kW，它等於製冷壓縮機的指示效率ηi是指壓縮1kg工質所需的等熵循環理論功ω與實際循環指示功ωi（單位為J/kg）之比。

ηi是用以評價壓縮機氣缸或工作容積內部熱力過程完成的完善程度。軸功率、摩擦功率和軸效率、機械效率 由原動機傳到壓縮機主軸上的功率稱為軸功率Pe，它的一部分，即指示功率Pi直接用於完成壓縮機的工作循環。

另一部分，即摩擦功率Pm用於克服壓縮機中各運動部件的摩擦阻力和驅動附屬的設備。軸效率ηe是等熵壓縮理論功率與軸功率之比，用它可以評定主軸輸入功率的利用完善程度，較適用於開啟式壓縮機。機械效率ηm 是指示功率和軸功率之比，用它可以評定壓縮機摩擦損耗的大小程度。

(4)等熵壓縮定義擴展閱讀

壓縮機的主要種類如下，下面是各種壓縮機的定義。凸輪式，膜片式和擴散泵等壓縮機沒有列入其中，是因為它們用途特殊而尺寸相對較小 。

容積式壓縮機--是將一定量的連續氣流限制於一個封閉的空間里，使壓力升高。往復式壓縮機--是容積式壓縮機，其壓縮元件是一個活塞，在氣缸內作往復運動。回轉式壓縮機--是容積式壓縮機，壓縮是由旋轉元件的強制運動實現的。

滑片式壓縮機--是回轉式變容壓縮機，其軸向滑片在同圓柱缸體偏心的轉子上作徑向滑動。截留於滑片之間的空氣被壓縮後排出。   

5. 壓縮機壓縮時好像不應該「等熵」 ███████

首先你要能區分出理想狀態和實際的區別。我們所說的「等熵壓縮」實際上是只存在於理想狀態中的，現實中由於摩擦、粘性、熱傳遞等不可逆因素總是不可避免地存在，所以實際中是不可能有等熵壓縮的。但是這並不代表等熵壓縮就沒有意義，因為實際中很多過程的不可逆因素是很小的，相比於主要過程是可以忽略的，這樣也就是可以近似為等熵壓縮過程，從而問題可以獲得很大程度的簡化。且等熵壓縮作為熱力學中一種重要的過程，研究它的特性有很大的意義。

你的觀點錯誤之處就在於你先承認了「壓縮氣體是一個不可逆過程」，然後你用這個觀點通過一系列論證得出了「等熵壓縮不可能」的結論。實際上這兩個結論說的是一樣的東西，只是換了個說法而已。那麼，為什麼說等熵壓縮在理論上是存在的呢，假想一個旋轉的飛輪通過一個曲軸和一個氣缸連接。在一個完整的旋轉周期中，當氣缸中的氣體受到壓縮時，氣體的熱力學能增加，這部分能量都是來自於飛輪旋轉的動能，那麼當氣缸中的氣體開始膨脹時，氣體之前獲得的熱力學能又通過膨脹做功傳遞給飛輪，經過這一個周期，飛輪的動能完全沒變，氣體的狀態也和之前完全一樣，所以這個過程是可逆的。由此可知，理想狀態下，等熵壓縮的確是存在的。

當然，實際中，各種不可逆因素不可避免的存在，如氣缸的活塞和缸壁間存在摩擦，缸內氣體和缸壁之前存在有限溫差的熱傳遞等，這些因素使得實際中這個過程是不可逆的。

6. 在飛機原理里，有等熵壓縮。請解釋詳細一點。

當作用在物體表面的脈沖載荷呈緩慢載入，而且在整個測量時間內受壓物體內的壓縮波還沒有演化成具有陡峭波陣面的沖擊波的時候（見固體中的沖擊波），物質內部的受壓過程是等熵的稱等熵壓縮。簡單的說在蓄能，還沒爆發出來前的階段。

7. 氣體動力學基礎 第一章 1.3 第二問 等熵壓縮那個不知道怎麼求

可以設計可逆過程求解。首先，將空氣視為理想氣體（可由給出的初態求出其n=36mol）。
令該空氣
①由初始狀態的(V1=0.35m^3,T1=323.15K)恆容可逆升溫至(V1=0.35m^3,T2=末溫)
②再恆溫可逆壓縮至(V2=0.071m^3,T2)
則根據熵變的定義，對於過程①，dS1=dQ1/T=(dU1-dW1)/T，它是恆容過程故dW1=0，而理想氣體dU=nCvmdT，故dS1=nCvmdT/T
對於過程②，也有dS2=dQ2/T=(dU2-dW2)/T，理想氣體的內能U只和溫度有關，故恆溫過程dU2=0；而作為可逆過程，p外=p+dp，則dW2=-p外dV=-(p+dp)dV，略去二階微分，則dW2=-pdV=nRTdV/V；顯然，dS2=nRdV/V
整個過程是等熵的，說明△S=0，則△S1+△S2=0
則∫(T1到T2)nCvmdT/T+∫(V1到V2)nRdV/V=0
空氣的Cvm可查表獲得，而T1、V1、V2均已知，將上式積分，然後解出T2即可根據p2V2=nRT2得到p2的數值。
其中，Cvm如果可以近似看成常數，則積分為nCvmln(T2/T1)+nRln(V2/V1)=0，如果Cvm和T有關則應知道Cvm=f(T)的表達式（可以根據不同溫度下查到的Cvm數值，用電腦做擬合），再進行積分。

8. 等熵壓縮的定義

就是無損壓縮。壓縮之後還可以精確恢復。

9. 如何理解朗肯循環的四個過程

朗肯循環的工作過程如下：

3-4過程：在水泵中水被壓縮升壓，過程中流經水泵的流量較大，水泵向周圍的散熱量摺合到單位質量工質，可以忽略，因而3一4過程簡化為可逆絕熱壓縮過程，即等熵壓縮過程。

4-1過程：水在鍋爐中被加熱的過程本來是在外部火焰與工質之間有較大溫差的條件下進行的，而且不可避免地工質會有壓力損失，是一個不可逆加熱過程。

1-2過程：蒸汽在汽輪機中膨脹過程也因其流量大、散熱量相對較小，當不考慮摩擦等不可逆因素時，簡化為可逆絕熱膨脹過程，即等熵膨脹過程。

2-3過程：蒸汽在冷凝器中被冷卻成飽和水，同樣將不可逆溫差傳熱因素放於系統之外來考慮，簡化為可逆定壓冷卻過程。因過程在飽和區內進行，此過程也是定溫過程。

工作運行參數對朗肯循環效率的影響：

在朗肯循環中，表徵朗肯循環特性的循環特性參數分別為從蒸發器輸出的過熱蒸汽的狀態所確定的蒸發壓力和蒸發溫度以及冷凝器中冷凝狀態所確定的冷凝壓力。

在蒸發與冷凝壓力一定時，提高工質的蒸發器出口溫度可使系統熱效率增大。這是由於當蒸發溫度由1提高到1'點時，平均吸熱溫度隨之提高，使得循環溫差增大，從而提高循環熱效率。另外，循環工質在膨脹終點的干度隨著蒸發溫度的提高而增大，而干度的增大有利於提高膨脹機械的性能，並延長其使用壽命。

但蒸發溫度的提高是有限的：一方面受到設備材料的耐熱性能的限制。一般蒸發器的殼程為高溫氣，管程為工質蒸汽，壁面溫度必定高於蒸汽溫度，壁面材料能承受的溫度限制著蒸發溫度的選取；另一方面，提高蒸發溫度可能使工質在膨脹終點處於過熱狀態，此時膨脹後的工質蒸汽仍具有較高的能量未被充分利用，反而會增加冷凝器的熱負荷。