可壓縮的流體

❶ 何謂可壓縮流體，不可壓縮流體，理想流體

恩，首先流體都是可壓縮的。但是對於低速流體來說，改變其密度往往需要很大的壓力，所以對於Ma<0.3的低速流動來說，可以忽略流動中密度的改變數，即認為流動是不可壓縮的，此時流動方程組得到解耦。當Ma>=0.3時，由於速度的增加，動能占氣體總能量的比重越來越大。總壓=靜壓+動壓的低速近似不在成立，氣體的流動狀態應嚴格按照等熵關系式求的。此時密度隨馬赫數的變化明顯改變，所以稱其為可壓縮的。至於理想流體，應指符合理想氣體狀態方程的氣體。理想氣體狀態方程是由研究低壓下氣體的行為導出的，因此理想氣體在微觀上具有分子之間無互相作用力和分子本身不佔有體積的特徵。呵呵，我們總說某理想無粘氣體，漸漸地許多人就把理想和無粘等同了……注意結合語境吧。

❷ 可壓縮流體和不可壓縮流體的區別是什麼

可壓縮流體與不可壓縮流體的主要區別是可壓縮流體是氣體,不可壓縮流體是液體。

簡單來說，如果你的模擬是計算一種氣體以速度v運動的情況，那麼選用可壓縮流體模型還是不可壓縮流體模型是要看氣體在速度v時的密度ρ1與速度為0時的密度ρ0的比值，如果ρ1/ρ0約等於1，也就是說速度對密度的影響可以忽略，那就可以用不可壓縮流體模型。

可壓縮流體注意事項

理想氣體在溫度不變的情況下流動時,稱之為等溫流動,當管內氣體和管壁間的熱交換可以略去不計時,稱之為絕熱流動。實際上，氣體在管內的流動既非等溫、又非絕熱，而是一種多變過程。

在工程設計中，一般可按理想氣體進行計算，長度大於管內徑1000倍的不隔熱管道，可按等溫流動計算；隔熱管道和長度小於1000倍管內徑且不隔熱的管道，可按絕熱流動計算。

以上內容參考網路-可壓縮流體

❸ 可壓縮流體和不可壓縮流體的區別

等密度流體就是不可壓縮流體，不過不可壓縮流體在概念上更寬一些，因為可壓縮流體在無旋的時候，和不可壓縮流體計算結果差別就在於，
微分方程導數差（1－（V/C）^2）^(1/2)倍，C是音速。
所以V/C在0.3以下這個差別就看不出來，
於是把V/C在0.3以下的流動也近似看成不可壓流體。
所以是不是不可壓流體，關鍵看速度相對音速大小，空氣音速340米/秒，把100米/秒以下速度的流體叫不可壓。
而聲速在海水中它的傳播速度卻達到1480米/秒，大約是空氣中傳播速度的4.5倍，這時即就是速度開到500米/秒,還可以認為是不可壓縮流動

❹ 什麼是流體壓縮性

什麼流體壓縮性這個流體有很多是壓縮性的，所以在流體的過程中它的壓縮形式月牙倒是越強的，所以它壓縮性是有一定的壓力的。

❺ fluent如何設置進口氣體是可壓縮流體

分為兩種情況討論：已經算出來結果的情況下：直接後處理Plot一下密度雲圖看看有沒有變化，還沒計算的情況下：做CFD之前計算一下馬赫數，一般超過0.3要視為可壓縮氣體了。

求解設置上要結合湍流模型和壓力基or密度基來設置了，一般密度基是用來求解可壓縮流體的，具體的參考書上有詳細教程。如果問題向你描述的那樣,屬於最簡單的一種,也沒有涉及到多相流,就是一個普通的空氣單向流,直接壓力入口,總壓輸入0.3MPa,壓力出口,總壓為0,計算就行，模擬脈動壓的話用fluent得自己編udf。

總壓是Total pressure吧，可是後面還有一項initial gauge pressure，那個不用填，是動壓什麼的，填總壓就行。

也可以通過可壓流動的基本方程進行設置，具體方法如下：可壓縮性流動用Fluent所解的標准連續性和動量方程來描述,你不必設定任何特殊的物理模型，除了氣體定律的可壓縮性形式一節中介紹的密度的可壓縮性處理。

FLUENT所解的能量方程很好地處理了流動速度和靜溫之間的耦合,不管你什麼時候解可壓縮性流動都必須激活能量方程.除此之外,如果你使用分離解算器,你需要激活能量方程一節中方程的黏性耗散項,該項在高馬赫數流動中會變得很重要。

在操作條件面板中設定操作壓力為流動中標准壓力p為零的點處的絕對靜壓，在能量面板中激活能量方程的解，這樣就完成控制進口氣體可壓縮流體的設置了。

❻ 何謂可壓縮流體,不可壓縮流體,理想流體

恩,首先流體都是可壓縮的.但是對於低速流體來說,改變其密度往往需要很大的壓力,所以對於Ma=0.3時,由於速度的增加,動能占氣體總能量的比重越來越大.總壓=靜壓+動壓的低速近似不在成立,氣體的流動狀態應嚴格按照等熵關系式求的.此時密度隨馬赫數的變化明顯改變,所以稱其為可壓縮的.至於理想流體,應指符合理想氣體狀態方程的氣體.理想氣體狀態方程是由研究低壓下氣體的行為導出的,因此理想氣體在微觀上具有分子之間無互相作用力和分子本身不佔有體積的特徵.我們總說某理想無粘氣體,漸漸地許多人就把理想和無粘等同了……注意結合語境吧.

❼ fluent裡面如何設置可壓縮流體的邊界條件以及初始條件

fluent的邊界條件如下：
速度入口邊界條件（veloc
it
y-inlet）：給出進口速度及需要計算的所有標量值。該邊界條件適用於不可壓縮流動問題。
壓力入口邊界條件（pressure-inlet）：壓力進口邊界條件通常用於給出流體進口的壓力和流動的其它標量參數，對計算可壓和不可壓問題都適合。 壓力進口邊界條件通常用於不知道進口流率或流動速度時候的流動，這類流動在工程中常見，如浮力驅動的流動問題。壓力進口條件還可以用於處理外部或者非受限流動的自由邊界。
壓力出口邊界條件(pressure-outlet)：需要給定出口靜壓（表壓）。而且，該壓力只用於亞音速計算（M<1）。如果局部變成超音速，則根據前面來流條件外推出口邊界條件。需要特別指出的是，這里的壓力是相對於前面給定的工作壓力。
質量入口邊界條件(mass-flow-inlet)：給定入口邊界上的質量流量。主要用於可壓縮流動問題，對於不可壓縮問題，由於密度是常數，可以使用速度入口條件。如果壓力邊界條件和質量邊界條件都適合流動時，優先選擇用壓力進口條件。

❽ 可壓縮流體的介紹

具有可壓縮性的流體即為可壓縮流體。實際流體都是可壓縮的，然而有許多流動，流體密度變化很小可以忽略，由此引出不可壓縮流體的概念。不可壓縮流體是一理想化的力學模型。相對不可壓縮流體，考慮流體體積變化時，則將流體視為可壓縮流體。

❾ 可壓縮流體的流體的可壓縮性

流體的可壓縮性是指流體受壓，體積縮小，密度增大，除去外力後能恢復原狀的性質。可壓縮性實際上是流體的彈性。 液體的可壓縮性用壓縮系數來表示，他表示在一定溫度下，壓強增加一個單位體積的相對縮小率。若液體的原體積為V，則壓強增加dp後，體積減少dV，壓縮系數為
κ=-V^-1*dV/dp
由於液體受壓體積減少，dp和dV異號，式中右側加負號，以使κ為正值，其值越大則流體越容易壓縮。κ的單位是1/Pa。
根據增壓前後質量不變，壓縮系數可表示為
κ=dρ/(ρdp)
液體的壓縮系數隨溫度和壓強變化。
壓縮系數的倒數是體積彈性模量，即
Κ=1/κ=-Vdp/dV=ρdp/dρ
Κ的單位是Pa。 氣體具有顯著的可壓縮性，在一般情況下，常用氣體（如空氣、氮氣、氧氣、二氧化碳等）的密度、壓強溫度三者的關系符合完全氣體狀態方程，即
p/ρ=RT/M
式中p為氣體的絕對壓強（N/m^2）；ρ為氣體的密度（kg/m^3）；T為氣體的熱力學溫度（K）；R為氣體常數，在標准狀態下，R=8314/M（J/kg*K），M為氣體的分子量。空氣的氣體常數R=287J/kg*K。當氣體在壓強很高，溫度很低的狀態下，或接近於液體時就不能當做完全氣體看待，上式不適用。

❿ 可壓縮流體的可壓縮流體

液體壓縮系數很小，在相當大的壓強變化范圍內密度幾乎不變，因此一般的液體平衡及運動問題都將液體視作不可壓縮流體進行理論分析；氣體的可壓縮性遠大於液體，多視作可壓縮流體，但幾乎所有自然大氣運動，氣流速度不大，遠小於聲速，流動過程中 密度沒有明顯變化，仍可作為不可壓縮流體處理。