tir演算法

⑴ tir怎麼計算

W=UIt可以用在所有電路,即生成的各種能量之和
Q只代表內能,因此,只能用在純電阻電路中,
如果不是純電阻電路,就不能用,兩個公式計算的答案有時不一樣（其中用Q計算的答案是錯的）

⑵ 為什麼一周被叫做一個禮拜

西方以七日為一周的紀日方法是何時傳入中國的？漢語中的「禮拜」、「星期」等詞是何時開始表示 week 的？要回答這些問題，首先得從「七曜」說起。
「七曜」就是日、月、火星、水星、木星、金星、土星七星。馮承鈞曾說：「考吾國之數字，以三五之用為多，如三綱五常、三光五行之類是也。七數為用較少，惟西域之人常用之，如七死、七生、七難、七寶、七音是也。頗疑此七曜之說，來自西方。」1 七曜之說是中國古已有之，還是來自西方，這尚需進一步考證。但這里作者提供兩個取自《後漢書》和《晉書》的例證，如《後漢書》卷八十二上《方術列傳》第七：「十臣以頑駑，器非其疇，屍祿負乘，夕惕若厲。願乞骸骨，更授夷吾，上以光七曜之明，下以厭率土之望，庶令微臣塞咎免悔。」又如《晉書》卷二十二：「煌煌七曜，重明交暢。我有嘉賓，是應是貺。邦政既圖，接以大饗。人之好我，式遵德讓。」

七曜之說是外來的，還是中國古已有之，現在雖然難以下定論，但利用七曜來紀日的方法倒確是從西方傳入的。據伯希和、沙畹考證2 ，以七曜紀日的方法是在八世紀通過摩尼教3 傳入中國的。759年，北天竺沙門不空譯有《文殊師利菩薩及諸仙所說吉凶時日善惡宿曜經》，在此經中即有七曜日的名稱，這些名稱均為康居語4 之音譯，它們是：密或蜜 — Mir（日曜日）、莫 — Maq（月曜日）、雲漢 — Wnqan（火曜日）、咥 — Tir（水曜日）、溫沒斯 — Wrmzt（木曜日）、那頡 — Naqit（金曜日）、雞緩 — Kewan（土曜日）。764年，不空的弟子楊景風在為《吉凶時日善惡宿曜經作注時，就七曜日有如下說明：「夫七曜者，所為日月五星下直人間，一日一易，七日周而復始，其所用各各於事有宜者，不宜者，請細詳用之。忽不記得，但當問胡及波斯並五天竺人總知。尼乾子5 、末摩尼6 以蜜日持齋，亦事此日為大日，此等事持不忘，故今列諸國人呼七曜如後。」7
到了明朝，馬歡再一次提到西方七日一次禮拜的宗教活動。馬歡在明永樂、宣德年間，以通事的身份隨鄭和使西洋。回國後著有《瀛涯勝覽》（大約刊於1416年）一書。在該書的《古里國即西洋大國也》篇里，有這樣一段記載：「王有大頭目二人，掌管國事，俱是回回人。國人大率皆奉回回教門，禮拜寺有二三十所，七日一次禮拜，至日舉家齋沐，諸事不幹。」
馬歡隨鄭和下西洋到過不少阿拉伯國家，書中對阿拉伯人的風俗描述很多，且多次提到他們的宗教活動，如該書《祖法兒國》篇：「如遇禮拜日，上半日市絕交易。長幼男子皆沐了，即將薔薇露或沉香油搽其面，才穿齊整新衣。又以小土爐燒沉檀俺八兒香，立於其上，薰其衣體，才往禮拜寺。」又如《阿丹國》篇：「國王之扮，頭帶金冠，身穿黃袍，腰系寶妝金帶。至禮拜日去寺禮拜，換細白番布纏頭，上加金錦之頂，身服白袍，坐車列隊而行。」在這兩例中，均見有「禮拜日」一詞，但其詞的結構還不十分固定，它尚具「禮拜之日」的意味。
到了19世紀20年代，有人將漢語中的「禮拜」一詞用作英語 week 的對應詞了，如1828年馬禮遜《廣東省土話字匯》：「WEEK ，a ，一個禮拜。」「禮拜」原為動詞，指宗教徒向所信奉的神行禮（上述《瀛涯勝覽》中的「禮拜日」里的「禮拜」仍為此義）。由於基督教、伊斯蘭教是一星期做一次禮拜，故此詞慢慢引申用來指 week 了。

「星期」原是指牛郎星和織女星相會之期，現代意義的「星期」是個舊詞新義詞。關於用來指 week 的「星期」一詞何時出現，有人作過考證。張清常說，此詞最早見於1912年2月10日的《南京臨時政府公報》8 ，但雁寒則認為，「把七日一周制變為中國自己的『星期』，就是在袁嘉穀主持下制定的。」制定的時間是在1909年9 ，這雖比張說早3年，但也不是「星期」這詞的第一次出現。

其實，早在19世紀末，現代意義 的「星期」一詞就已經有了，如1889年鄒弢《益智會弁言》：「益智者何？明格致以增見識也。會者何？聚眾人以互求至理也。泰西博學家向有聚會之舉。或星期休沐，或政事余閑。訂相會之時，定相會之地。凡明理通達者，至期均至。彼此探討，各抒己見。」10 又如1899年張大鏞《日本各校紀略》：「校中大講堂一（宣講倫理之處，每星期兩次），分講堂八，博物標本室一，物理化學實驗室一，手工實習場一，農事實習場一。」11

「禮拜」、「星期」這兩個詞在中國產生12 ，也只是在中國使用，沒有東傳日本。日語走的是另一條路子，如日曜日、月曜日、火曜日……這類表達方法（其實這種方法也是從中國傳過去的）。此外日本還有一個表示 week 的「周」字，而且這個詞還傳到了中國。如1901年《清議報》七十八冊《馬塞多尼亞》：「前在歐洲定造水雷艇六隻。目下有二隻，業已竣工，數周間（即數禮拜）必到。」13 從這個例句來看，當時「周」這個詞可能是剛進入漢語不久，作者生怕讀者看不懂這個詞，作了一個「數周」即「數禮拜」的註解。即使在兩年以後，仍有人不把它當成是一個漢語詞，只是將它看作是一個日語詞，如方燕年在《瀛洲觀學記》（1903年）中說：「一來復，七日也。日本謂之一周。」14 因此，從這兩個例句來看，當時「周」這詞很可能是剛剛傳入中國不久。

⑶ CP與CPK有什麼區別

CP（Process Capability），中文全稱叫做過程能力，CPK就是講過程能力中的偏移考量進去。

對於Cp, Cpk的計算公式，按AIAG的理論，應該是基於每個組內的標准差來計算的，在第一張圖中，應該與每個子組背後對應的總體的標准差一致，而對於Pp,Ppk的計算公式，應該用最終藍色的結果分布來計算標准差。

CPK認證機制可以在可信環境中為大量用戶提供簡潔、安全的密鑰管理。這種密鑰產生和存儲的新方式可以大大節省密鑰存儲空間，以少量的種子生成幾乎「無限」個公鑰，以兆比特級的空間存放千萬或上億個公鑰變數。

CPK以簡捷的方式解決了規模化的密鑰管理，為構建認證體系提供了可靠的技術基礎。

⑷ TIR透鏡自由曲線怎樣計算

首先你要找到一個演算法，光學演算法或者能量對應演算法，再根據演算法由MATLAB編程，求出自由曲線上的N個離散點，最後將點導入三維軟體如solidworks連成線，就OK了

⑸ 大氣校正

遙感器接收目標輻射或反射的電磁波所形成的遙感原始圖像與目標相比是失真的，這是因為在太陽-大氣-目標-大氣-遙感器的光線傳播路徑中，許多因素的影響造成接收的信號不能准確的反映地表物理特徵。這些因素歸結為以下幾個方面：

（1）大氣內容物的影響

大氣主要由大氣分子和氣溶膠組成，這兩者的影響行為是不相同的。大氣分子瑞利散射、氣溶膠的Mie散射；大氣分子與氣溶膠的吸收及兩者的耦合作用。一方面，大氣的吸收導致消光，減少了輻射量，降低了圖像對比度，使圖像變得暗淡；另一方面，大氣散射導致的程輻射，增加了輻射量。

（2）表面因素的貢獻

在一般的應用中，為了簡化計算，假定地表為朗伯體，反射與方向無關。事實上任何錶面在物理特性與物質結構上都不是理想朗伯體，因此認為地面是朗伯體會帶來誤差，而當地表方向反射特性突出時，假設地面是朗伯體的大氣糾正方法精度受到限制。另一個因素是由於大氣散射的存在，鄰近像元的反射光也會進入目標視場從而影響輻射量，即交叉輻射。

（3）地形因素的影響

目標高度與坡向會對輻射造成影響。

（4）太陽輻射光譜的影響

太陽本身是一個黑體，其光譜輻射按照普朗克定律有一定的形狀，這個因素在反射率反演中需要予以考慮。

由以上可知，大氣對光學遙感的影響是十分復雜的。為此，學者們嘗試著提出不同的大氣糾正模型來模擬大氣的影響。但是對於任一幅圖像，其對應的大氣數據幾乎是永遠變化的，且難以獲得，因而應用完整的模型糾正每個像元是不可能的。最早的大氣糾正方法是從圖像本身來估計大氣參數，反復運用大氣模擬模型進行糾正。結合地面實況數據進行大氣校正是另一種方法，其包括兩種類型：一種是通過地面測定大氣參數（如可見光近紅外的氣溶膠的密度及紅外區域的水汽濃度），再結合輻射傳輸方程作近似求解；另一種是測得地面目標物的反射率，再與圖像數據進行比較來消除大氣的影響。地面同步測量有助於提高精度，但是卻需要人力物力，且應用區域也有限。此外還有一些大氣糾正的方法。例如在同一平台上，除了安裝獲取目標圖像的遙感器以外，也安裝上專門測量大氣參數的遙感器，利用這些數據進行大氣校正。

3.4.1 基於影像特徵的校正模型

基於圖像特徵的相對校正法是在沒有條件進行地面同步測量的情況下，借用統計方法進行圖像相對反射率轉換。從理論上來講，基於圖像特徵的大氣校正方法都不需要進行實際地面光譜及大氣環境參數的測量，而是直接從圖像特徵本身出發消除大氣影響，進行反射率反演，基本屬於數據歸一化的范疇。精確的大氣校正需要精確的測量大氣參數和復雜的運算，這些在許多遙感應用中，往往很難滿足。並且在某些應用中不一定需要絕對的輻射校正。此時，這種基於圖像的相對校正就能滿足其要求。

基於圖像特徵的相對校正法主要有內部平均法、平場域法、對數殘差法等。

（1）內部平均法

假定一幅圖像內部的地物充分混雜，整幅圖像的平均光譜基本代表了大氣影響下的太陽光譜信息。因而，把圖像DN值與整幅圖像的平均輻射光譜值的比值確定為相對反射率光譜，即

ρ_λ ＝ R_λ /F_λ （3.21）

式中：R_λ為像元在該波段的輻射值；F_λ為整幅圖像的平均輻射光譜值；ρ_λ為該像元的相對反射率。

（2）平場域法

平場域法是選擇圖像中一塊面積大且亮度高而光譜響應曲線變化平緩的區域，利用其平均光譜輻射值來模擬飛行時大氣條件下的太陽光譜。將每個像元的DN值與該平均光譜輻射值的比值作為地表反射率，以此來消除大氣的影響。

ρ_λ ＝ R_λ /F_λ （3.22）

式中：R_λ為像元在該波段的輻射值；F_λ為平場域的平均輻射光譜值；ρ_λ為該像元的相對反射率。

利用平場域消除大氣影響並建立反射率光譜圖像有兩個重要的假設條件：一個是平場域自身的平均光譜沒有明顯的吸收特徵；另一個是平場域輻射光譜主要反映的是當時大氣條件下的太陽光譜。

平場域模型已廣泛應用於遙感數據處理中，它是在內部平均法模型基礎上發展起來的，這種模型克服了內部平均法模型易受像幅內吸收特徵影響而出現假反射峰的弱點，而且計算量更小，其不足之處在於選取光譜地理平台單元時，會引入人為的誤差，而且需要對研究區內地物光譜有一定的先驗了解，當選取具有不同反射率等級的地理平台單元時，會引出不同處理結果。當研究區位於山區或其他地形起伏較大的復雜地區時，選擇地理平台單元較為困難。

（3）對數殘差法

對數殘差法的意義是為了消除光照及地形因子的影響。按照一定的規則調節每個像元值，使其在每一個被選定的波段上的值等於整個圖幅的最大值，然後對每一個波段減去其歸一化後的平均值。假設有：

DN_ij ＝ T_iR_ijI_j （3.23）

式中：DN_ij為像元i的j波段的灰度值；T_i 為像元i處表徵表面變化的地貌因子，對確定的像元所有的波段該值都相同；R_ij為像元i波段j的反射率；I_j為波段j的光照因子。

由表3.12我們可以看出，以上三種方法中，只有殘差圖像法是真正意義上的輻射校正。

表3.12 高光譜基於圖像特徵的相對校正法對各種影響輻射的物理因素的補償能力比較

3.4.2 地面線性回歸經驗模型

基於地面線性回歸經驗模型法是一個比較簡便的定標演算法，國內外已多次成功地利用該模型進行遙感定標實驗。它首先假設地面目標的反射率與遙感器探測的信號之間具有線性關系，通過獲取遙感影像上特定地物的灰度值及其成像時相應的地面目標反射光譜的測量值，建立兩者之間的線性回歸方程式，在此基礎上對整幅遙感影像進行輻射校正。該方法數學和物理意義明確，計算簡單，但必須以大量野外光譜測量為前提，因此成本較高，對野外工作依賴性強，且對地面定標點的要求比較嚴格。這種方法僅適用於地面實況數據特定的地區及時間。

3.4.3 利用波段特性進行大氣校正

在利用衛星遙感中，有相當部分的大氣散射光未經過地物反射，通過大氣吸收後，直接進入感測器。我們叫這種輻射為程輻射。嚴格地說，程輻射的大小與像元位置有關，隨大氣條件、太陽照射方向和時間變化而變化，但因其變化量微小而忽略。可以認為，程輻射度在同一幅圖像的有限面積內是一個常數，其值的大小隻與波段有關。一般來說，程輻射度主要來自米氏散射，即散射主要發生在短波波段，其散射強度隨波長的增大而減小，到紅外波段基本接近於零。可以把近紅外波段作為無散射影響的標准圖像，通過對不同波段圖像的對比分析來計算大氣影響。根據這個原理主要有三種方法：單影像直方圖調整法、單影像回歸分析法和多時相影像歸一化分析法。

（1）單影像直方圖調整法

採用單影像直方圖調整方法的前提條件是在一幅影像中存在某種地物如深海水體、高山背陰處等，其輻亮度值或反射率接近於0，這時其圖像直方圖的最小值就應該為0，如果不為0，就認為是大氣散射導致的。

（2）單影像回歸分析法

假定某紅外波段，程輻射影響接近於零，設為波段a，現需要找到其他波段相應的亮度最小值，這個值一定比a波段的亮度最小值大一些，設為波段b。分別以a，b波段的像元亮度值為坐標，作二維光譜空間，兩個波段中對應像元在坐標系內用一個點表示。由於波段之間的相關性，通過回歸分析在眾多點中一定能找到一條直線與波段b的亮度L_b 軸相交，即用最小二乘法擬合出一條直線，回歸方程為

L_b ＝ KL_a ＋ c （3.24）

式中：c為擬合的直線在L_b軸的截距；K為擬合直線的斜率。

高光譜遙感技術原理及礦產與能源勘查應用

高光譜遙感技術原理及礦產與能源勘查應用

式中：L_a為假定波段亮度最小值；

為所選黑區的像元均值。C是波段a中的亮度值為0時，在波段b中所具有的亮度值。可認為C就是波段b的程輻射值。然後將波段b中的所有像元值都減去這個截距值C，來去掉波段b中的程輻射值。

（3）多時相影像歸一化分析法

多時相影像歸一化首先要選取基準影像（設為b），然後對不同時相的所有其他影像的光譜特徵進行轉換，使它們具有與基準影像基本相同的輻射量級。多時相影像歸一化分析方法的一個重要步驟是選取偽不變特徵（Pseudo-Invariant Features，PIFs），也稱為輻射地面控制點。偽不變特徵具有如下特點：盡管某些變化是不可避免的，偽不變特徵的光譜特性應該隨時間變化很小，如深海水體、裸土。大屋頂或其他同質地物都是不錯的選擇；在一景影像中，偽不變特徵與其他地方的高程應該大致相同，山頂偽不變特徵在估計近海面大氣條件中的作用不大，因為大氣中的多數氣溶膠都出現在低於1000 m的大氣中；偽不變特徵包含的植被應盡可能少，由於環境脅迫和氣候周期的影響，植被光譜反射率會隨時間變化；偽不變特徵應該選在相對平坦的區域，使太陽高度角的逐日變化與所有歸一化目標的太陽光直射光束之間具有增加或減小的比例。

利用基準影像與其他時相影像的PIFs光譜特性之間的聯系進行回歸分析。該方法是假定時相b-1或b＋1的影像像元與基準影像b相同位置上的像元是線性相關的。這意味著，采樣像元的光譜反射特性在這一段時間內沒有發生變化，所以多時相影像回歸分析的關鍵是選取偽不變特徵。

地面覆蓋的遙感分類能力依賴於遙感亮度值（BV）和實際地表條件的穩定聯系。然而，太陽高度角、日地距離、各種不同感測器系統的探測器定標差異、大氣條件和太陽-目標感測器的幾何關系等因素會影響像元亮度值。影像歸一化減少了由非地表因素引起的像元亮度值變化，使不同時相的像元亮度值變化與地表條件的實際變化相聯系。歸一化處理使得從基準影像中得到的像元分類可用於其他的歸一化影像上。

3.4.4 大氣輻射傳輸模型理論方法

1972年，Turner與Spencer提出的通過模擬大氣-地表系統來評估大氣影響的方法，可作為最早的大氣輻射傳輸模型之一，當時研究的重點在於消除大氣對影像對比度的影響。20世紀80年代，許多學者對衛星影像的大氣校正研究做了大量工作，在模擬地-氣過程的能力上有了很大提高，發展了一系列輻射傳輸模型，例如我們熟知的LOWTRAN系列模型和5S模型。

自1990年以來，許多的輻射傳輸模型被用於大氣校正演算法中，涌現出一大批新的大氣校正模型，其中有的方法使用一些先進的數學演算法提高計算速度（如6S），試圖尋找精度與速度的最佳平衡點。

基於大氣輻射傳輸理論的大氣糾正模型主要考慮的問題有以下幾個方面：

1）構成大氣的氣體分子和氣溶膠的散射和吸收特性及兩者耦合效果的研究。其中，各模型主要考慮的是吸收及氣溶膠散射。大氣輻射傳輸模型中用到的大氣參數包括氣溫、氣壓、水汽含量、臭氧含量、能見度、水平氣象視距、灰塵顆粒度等，這些參數用於計算輻射傳輸方程中大氣的吸收透過率與散射透過率，以及氣溶膠光學厚度，因此輸入大氣參數的精度直接影響大氣校正的最終結果。同步實地觀測可以為大氣校正提供所需的大氣參數，但同步實地觀測需耗費大量人力物力，且對歷史數據無能為力。為此，6S和MODTRAN中提供了一系列既定參數供用戶選擇，這些參數是對大量觀測數據統計分析得到的，旨在模擬遙感器過境時的大氣狀況，但這與實際的大氣狀況存在差距。

2）地表特性的假設。高精度的大氣校正必須考慮地表非朗伯體特性。在6S中可以選擇均一非朗伯體模型。

3）模型中演算法的選擇。更精確的演算法往往會伴隨巨大的計算量，以往大氣糾正的過程中，學者往往會犧牲一定的精度來滿足計算速度的需求，現在隨著計算機科技的發展，越來越多的模型選擇了復雜而更精確的演算法來滿足高精度的需求。

在已有的模型中，最著名的輻射傳輸模型是MODTRAN和6S。分別是在對LOWTRAN與5S改進的基礎上發展而來。由於高光譜相機波段范圍是400～2500nm，擬分別採用6S 輻射傳輸模型和MODTRAN輻射傳輸模型進行大氣糾正。6S源代碼開放，可以很方便地進行修改和移植；MODTRAN可供自定義的參數多，均適合於相應的地表反射率反演系統開發。利用若干典型區域的長期地基觀測數據（如AERONET觀測站點所在區域），建立起局地氣溶膠模式和類型，結合6S和MODTRAN分別建立針對這些區域的大氣糾正模式。同時，在實驗驗證的基礎上對重點區域大氣輻射傳輸方程進行簡化，在不降低反演精度的前提下，減少運算次數，提高高光譜圖像在這些區域的地表反射率反演效率。

6S模型是1997年由Vermote和Tanre等人用Fortran語言編寫的適用於太陽反射波段（0.25～4μm）的大氣輻射傳輸模式。由於計算機水平和其他相關知識的發展，6S模型對5S模型提出了一系列的改進。主要改進如下：

1）在5S模型中，瑞利散射的大氣函數ρ，T，S被製成表，給使用帶來不便。在6S中，用滿足精度的解析表達式代替。

2）6S模型選用高精度的SOS模型代替原有方法處理分子和氣溶膠散射。SOS模型可以精確模擬機載遙感，並且提供處理非朗伯體（BRDF）臨近問題所需的輸入參數。

3）5S模型假定吸收作用與散射作用可以耦合，就像吸收粒子位於散射層的上面一樣。6S假設散射和吸收互不影響，主要考慮水汽吸收和氣溶膠散射的三種極端耦合情況：水汽吸收粒子覆在氣溶膠層之上；水汽吸收粒子在氣溶膠層之下；有一半水汽吸收粒子與氣溶膠輻射路徑混在一起。

4）5S中，氣體吸收傳輸用的是隨機波段模型。這個模型有兩個主要問題：首先，使用的是AFGL在1982年公布的大氣吸收線性參數，並沒有考慮太陽反射光譜段的一些其他吸收氣體；其次，採用20 cm^-1的波段間隔（過大）模擬寬波段輻射計（如1000 cm^-1）的吸收，這個較寬的波段間隔不適用於模擬更高光譜解析度（如100 cm^-1）光譜儀器的吸收情況。在6S中，不僅考慮新的吸收分子種類的影響，並且氣體的吸收以10 cm^-1的光譜間隔來計算。

5）為了兼顧計算效率，5S代碼僅模擬海平面上均勻朗伯體目標的反射率。在6S中，目標高程Z_t 可作為一項輸入：可依據Z_t 去除目標高度以下的大氣層，計算新的大氣廓線；由於Z_t對主要分布在低層大氣中的H₂ O產生很大的影響，故可根據Z_t 重新計算H₂ O含量，同理，可根據Z_t 重新計算氣溶膠的含量；6S將光學厚度視為目標高度處壓強的比例函數，從而很高精度的計算了Z_t 對分子光學厚度的影響。

6S模型定義了地表的反射率模型，包括均一地表和非均一地表兩種情況，在均一地表中又考慮了無方向性反射問題，在考慮方向性問題時用了九種不同的模型。利用較高精度的新模型解釋BRDF作用和臨近效應。

6）6S對5S資料庫的改進：

光譜積分步長達到了2.5nm（相比於原來的5nm）。

增加了新的吸收氣體（如CO₂，N₂O，CH₄），6S模型用HITRAN資料庫以10cm^-1解析度計算波段吸收參數。

IRC定義的四種基本氣溶膠微粒以更好的步長重新計算一次。

且6S中新加了5S中難以計算的氣溶膠模型（平流層型、沙漠型，以及生物燃燒產生的氣溶膠類型）。

6S給定了九種比較成熟的BRDF供用戶選擇，也可以自定義BRDF函數，作為參數輸入到6S，驗證研究反射率與地表BRDF的關系（表3.13 ，表3.14）。

表3.13 6S模型輸入參數

表3.14 6S模型輸出參數

LOWTRAN和MODTRAN模型是由美國空軍地球物理實驗室研製的大氣輻射模擬計算程序，在遙感領域被廣泛應用於圖像的大氣校正。

LOWTRAN是一個光譜解析度為20 cm^-1的大氣輻射傳輸實用軟體，它提供了六種參考大氣模式的溫度、氣壓、密度的垂直廓線；水汽、臭氧、甲烷、一氧化碳、一氧化二氮的混合比垂直廓線；其他13種微量氣體的垂直廓線；城鄉大氣氣溶膠、霧、沙塵、火山噴發物、雲、雨的廓線；輻射參量（如消光系數、吸收系數、非對稱因子的光譜分布）及地外太陽光譜。它可以根據用戶的需要，設置水平、傾斜及垂直路徑，地對空、空對地等各種探測幾何形式，適用對象廣泛。LOWTRAN的基本演算法包括透過率計算方法，多次散射處理和幾何路徑計算。

（1）多次散射處理

LOWTRAN採用改進的累加法，自海平面開始向上直至大氣的上界，全面考慮整層大氣和地表、雲層的反射貢獻，逐層確定大氣分層每一界面上的綜合透過率、吸收率、反射率和輻射通量。再用得到的通量計算散射源函數，用二流近似解求輻射傳輸方程。

（2）透過率計算

該模型在單純計算透過率或僅考慮單次散射時，採用參數化經驗方法計算帶平均透過率，在計算多次散射時，採用k分布法。

（3）光線幾何路徑計算

考慮了地球曲率和大氣折射效應，將大氣看作球面分層，逐層考慮大氣折射效應。

MODTRAN模型可以計算0到50000 cm^-1的大氣透過率和輻亮度，它在440 nm到無限大的波長范圍精度是2cm^-1 ，在22680cm^-1到50000cm^-1紫外波（200～440nm）范圍的精度是20cm^-1 ，在給定輻射傳輸驅動、氣溶膠和雲參數、光源與遙感器的幾何立體對和地面光譜信息的基礎上，根據輻射傳輸方程來計算大氣的透過率以及輻亮度。

開發MODTRAN是為了改進 LOWTRAN 的光譜解析度，MODTRAN 將光譜的半高全寬度（full width half maximum，FWHM）由LOWTRAN的20cm^-1減少到2cm^-1 ，目前的MODTRAN4.0它的光譜解析度已經達到2 cm^-1 ，改進了瑞利散射和復折射系數的計算精度，增加了DISORT計算太陽散射貢獻的方位角相關選項，並將七種BRDF模型引進到模型中，使地表的參數化輸入成為可能。

MODTRAN以卡片的形式來進行參數設置，操作起來清晰簡潔，可以在文本格式下直接對其輸出輸入參數文件進行修改。

⑹ 禮拜最初有哪些人說,為什麼現在很多人都說星期為禮拜

西方以七日為一周的紀日方法是何時傳入中國的？漢語中的「禮拜」、「星期」等詞是何時開始表示 week 的？要回答這些問題，首先得從「七曜」說起。
「七曜」就是日、月、火星、水星、木星、金星、土星七星。馮承鈞曾說：「考吾國之數字，以三五之用為多，如三綱五常、三光五行之類是也。七數為用較少，惟西域之人常用之，如七死、七生、七難、七寶、七音是也。頗疑此七曜之說，來自西方。」1 七曜之說是中國古已有之，還是來自西方，這尚需進一步考證。但這里作者提供兩個取自《後漢書》和《晉書》的例證，如《後漢書》卷八十二上《方術列傳》第七：「十臣以頑駑，器非其疇，屍祿負乘，夕惕若厲。願乞骸骨，更授夷吾，上以光七曜之明，下以厭率土之望，庶令微臣塞咎免悔。」又如《晉書》卷二十二：「煌煌七曜，重明交暢。我有嘉賓，是應是貺。邦政既圖，接以大饗。人之好我，式遵德讓。」

七曜之說是外來的，還是中國古已有之，現在雖然難以下定論，但利用七曜來紀日的方法倒確是從西方傳入的。據伯希和、沙畹考證2 ，以七曜紀日的方法是在八世紀通過摩尼教3 傳入中國的。759年，北天竺沙門不空譯有《文殊師利菩薩及諸仙所說吉凶時日善惡宿曜經》，在此經中即有七曜日的名稱，這些名稱均為康居語4 之音譯，它們是：密或蜜 — Mir（日曜日）、莫 — Maq（月曜日）、雲漢 — Wnqan（火曜日）、咥 — Tir（水曜日）、溫沒斯 — Wrmzt（木曜日）、那頡 — Naqit（金曜日）、雞緩 — Kewan（土曜日）。764年，不空的弟子楊景風在為《吉凶時日善惡宿曜經作注時，就七曜日有如下說明：「夫七曜者，所為日月五星下直人間，一日一易，七日周而復始，其所用各各於事有宜者，不宜者，請細詳用之。忽不記得，但當問胡及波斯並五天竺人總知。尼乾子5 、末摩尼6 以蜜日持齋，亦事此日為大日，此等事持不忘，故今列諸國人呼七曜如後。」7
到了明朝，馬歡再一次提到西方七日一次禮拜的宗教活動。馬歡在明永樂、宣德年間，以通事的身份隨鄭和使西洋。回國後著有《瀛涯勝覽》（大約刊於1416年）一書。在該書的《古里國即西洋大國也》篇里，有這樣一段記載：「王有大頭目二人，掌管國事，俱是回回人。國人大率皆奉回回教門，禮拜寺有二三十所，七日一次禮拜，至日舉家齋沐，諸事不幹。」
馬歡隨鄭和下西洋到過不少阿拉伯國家，書中對阿拉伯人的風俗描述很多，且多次提到他們的宗教活動，如該書《祖法兒國》篇：「如遇禮拜日，上半日市絕交易。長幼男子皆沐了，即將薔薇露或沉香油搽其面，才穿齊整新衣。又以小土爐燒沉檀俺八兒香，立於其上，薰其衣體，才往禮拜寺。」又如《阿丹國》篇：「國王之扮，頭帶金冠，身穿黃袍，腰系寶妝金帶。至禮拜日去寺禮拜，換細白番布纏頭，上加金錦之頂，身服白袍，坐車列隊而行。」在這兩例中，均見有「禮拜日」一詞，但其詞的結構還不十分固定，它尚具「禮拜之日」的意味。
到了19世紀20年代，有人將漢語中的「禮拜」一詞用作英語 week 的對應詞了，如1828年馬禮遜《廣東省土話字匯》：「WEEK ，a ，一個禮拜。」「禮拜」原為動詞，指宗教徒向所信奉的神行禮（上述《瀛涯勝覽》中的「禮拜日」里的「禮拜」仍為此義）。由於基督教、伊斯蘭教是一星期做一次禮拜，故此詞慢慢引申用來指 week 了。

「星期」原是指牛郎星和織女星相會之期，現代意義的「星期」是個舊詞新義詞。關於用來指 week 的「星期」一詞何時出現，有人作過考證。張清常說，此詞最早見於1912年2月10日的《南京臨時政府公報》8 ，但雁寒則認為，「把七日一周制變為中國自己的『星期』，就是在袁嘉穀主持下制定的。」制定的時間是在1909年9 ，這雖比張說早3年，但也不是「星期」這詞的第一次出現。

其實，早在19世紀末，現代意義 的「星期」一詞就已經有了，如1889年鄒弢《益智會弁言》：「益智者何？明格致以增見識也。會者何？聚眾人以互求至理也。泰西博學家向有聚會之舉。或星期休沐，或政事余閑。訂相會之時，定相會之地。凡明理通達者，至期均至。彼此探討，各抒己見。」10 又如1899年張大鏞《日本各校紀略》：「校中大講堂一（宣講倫理之處，每星期兩次），分講堂八，博物標本室一，物理化學實驗室一，手工實習場一，農事實習場一。」11

「禮拜」、「星期」這兩個詞在中國產生12 ，也只是在中國使用，沒有東傳日本。日語走的是另一條路子，如日曜日、月曜日、火曜日……這類表達方法（其實這種方法也是從中國傳過去的）。此外日本還有一個表示 week 的「周」字，而且這個詞還傳到了中國。如1901年《清議報》七十八冊《馬塞多尼亞》：「前在歐洲定造水雷艇六隻。目下有二隻，業已竣工，數周間（即數禮拜）必到。」13 從這個例句來看，當時「周」這個詞可能是剛進入漢語不久，作者生怕讀者看不懂這個詞，作了一個「數周」即「數禮拜」的註解。即使在兩年以後，仍有人不把它當成是一個漢語詞，只是將它看作是一個日語詞，如方燕年在《瀛洲觀學記》（1903年）中說：「一來復，七日也。日本謂之一周。」14 因此，從這兩個例句來看，當時「周」這詞很可能是剛剛傳入中國不久。

⑺ 帶權周轉時間的平均周轉時間和帶權周轉時間：

響應時間：是用戶通過鍵盤提交一個請求開始，直到系統首次產生響應為止的時間。或者說直到屏幕上顯示出結果為止的一段時間間隔。響應時間包括以下幾個方面：
①從鍵盤輸入的請求信息傳送到處理機的時間。
②處理機對請求信息進行處理的時間。
③將所形成的響應信息回送到終端顯示器的時間。 設有三道作業，它們的提交時間和運行時間見下表 作業號 提交時間/時 運行時間/h 1 10:00 2 2 10:10 1 3 10:25 0.25 註：為計算方便，「時」均為十進制。
試給出在下面兩種調度演算法下，作業的執行順序、平均周轉時間和帶權周轉時間。
（1）先來先服務FCFS調度演算法；
（2）短作業優先SJF調度演算法。
[分析與解答]（1）採用FCFS調度演算法時，作業的執行順序是作業1à作業2à作業3。由此可得到運行表見下。 作業號 提交時刻/時 運行時間/h 開始時刻/時 完成時刻/時 1 10:00 2 10:00 12:00 2 10:10 1 12:00 13:00 3 10:25 0.25 13:00 13:15 那麼，平均周轉時間為
T=(∑Ti)/3=[(12-10)+(13-10:10)+(13:25-10:25)]/3=[2+2.83+2.83]/3=2.55h
帶權平均周轉時間為
W=[∑(Ti/Tir)]/3=（2/2+2.83/1+2.83/0.25）/3=5.05h
（2）在SJF調度演算法下，作業的執行順序是作業1à作業3à作業2；由此得運行表見下。 作業號 提交時刻/時 運行時間/h 開始時刻/時 完成時刻/ 1 10:00 2 10:00 12.00 2 10:10 1 12:25 13:25 3 10:25 0.25 12:00 12:25 那麼，平均周轉時間為
T=（∑Ti）/3=[(12-10)+(13:25-10:10)+(12:25-10:25)]/3=[2+3.25+2]/3=2.42h
帶權平均周轉時間為
W=[∑（Ti/Tir）]/3=(2/2+3.15/1+2/0.25)/3=4.08h
在一個批處理單道系統中，採用響應比高者優先的作業調度演算法。當一個作業進入系統後就開始調度，假定作業都是僅計算，忽略調度花費的時間。現有三個作業，進入系統的時間和需要計算的時間如下表所示： 作業 進入系統時間 需要計算時間 開始時間 完成時間 周轉時間 1 9：00 60分鍾 2 9：10 45分鍾 3 9：15 25分鍾 （1）求出每個作業的開始時間、完成時間及周轉時間並填入表中。
（2）計算三個作業的平均周轉時間應為多少？
[分析與解答] 作業 進入系統時間 需要計算時間 開始時間 完成時間 周轉時間 1 9：00 60分鍾 9：00 10：00 60分鍾 2 9：10 45分鍾 10：25 11：10 120分鍾 3 9：15 25分鍾 10：00 10：25 70分鍾 平均周轉時間：（60分鍾+120分鍾+70分鍾）/3=83.33分鍾

⑻ 反射率反演

遙感器接收目標輻射或反射的電磁波所形成的遙感原始圖像與目標相比是失真的，這是因為在太陽-大氣-目標-大氣-遙感器的光線傳播路徑中，許多因素的影響造成接收的信號不能准確的反映地表物理特徵。這些因素歸結為以下幾個方面：

1）大氣內容物的影響。大氣主要由大氣分子和氣溶膠組成，這兩者的影響行為是不相同的。大氣分子瑞利散射、氣溶膠的Mie散射；大氣分子與氣溶膠的吸收及兩者的耦合作用。一方面，大氣的吸收導致消光，減少了輻射量，降低了圖像對比度，使圖像變得暗淡；另一方面，大氣散射導致的程輻射，增加了輻射量；

圖5.16 系統級幾何校正效果（660nm波段）

2）表面因素的貢獻。在一般的應用中，為了簡化計算，假定地表為朗伯體，反射與方向無關。事實上任何物體表面在物理特性與物質結構上都不是理想朗伯體，因此認為地面是朗伯體會帶來誤差，而當地表方向反射特性突出時，假設地面是朗伯體的大氣糾正方法精度受到限制。另一個因素是，由於大氣散射的存在，鄰近像元的反射光也會進入目標視場從而影響輻射量，即交叉輻射。

3）地形因素的影響。目標高度與坡向會對輻射造成影響。

4）太陽輻射光譜的影響。太陽本身是一個黑體，其光譜輻射按照普朗克定律有一定的形狀，這個因素在反射率反演中需要予以考慮。

由以上可知，大氣對光學遙感的影響是十分復雜的。為此，學者們嘗試著提出不同的大氣糾正模型來模擬大氣的影響。但是對於任一幅圖像，其對應的大氣數據幾乎是永遠變化的，且難以獲得，因而應用完整的模型糾正每個像元是不可能的。最早的大氣糾正方法是從圖像本身來估計大氣參數，反復運用大氣模擬模型進行糾正。結合地面實況數據進行大氣校正是另一種方法，其包括兩種類型：一種是通過地面測定大氣參數（如可見光近紅外的氣溶膠的密度及紅外區域的水汽濃度），再結合輻射傳輸方程作近似求解；另一種是測得地面目標物的反射率，再與圖像數據進行比較來消除大氣的影響。地面同步測量有助於提高精度，但是卻需要人力物力，且應用區域也有限。此外還有一些大氣糾正的方法。例如在同一平台上，除了安裝獲取目標圖像的遙感器以外，也安裝上專門測量大氣參數的遙感器，利用這些數據進行大氣校正。

綜上，大氣糾正具體演算法大致可歸納為基於圖像特徵的相對校正法、基於地面的線性回歸模型法、基於大氣輻射傳輸模型法和復合模型法這四種。

基於圖像特徵的相對校正法是在沒有條件進行地面同步測量的情況下，借用統計方法進行圖像相對反射率轉換。從理論上來講，基於圖像特徵的大氣校正方法都不需要進行實際地面光譜及大氣環境參數的測量，而是直接從圖像特徵本身出發消除大氣影響，進行反射率反演，基本屬於數據歸一化的范疇。精確的大氣校正需要精確的測量大氣參數和復雜的運算，這些在許多遙感應用中，往往很難滿足。並且，在某些應用中不一定需要絕對的輻射校正。此時，這種基於圖像的相對校正就能滿足其要求。輻射校正的統計模型主要有內部平均法、平場域法、對數殘差法等。

基於地面線性回歸經驗模型法是一個比較簡便的定標演算法，國內外已多次成功地利用該模型進行遙感定標實驗。它首先假設地面目標的反射率與遙感器探測的信號之間具有線性關系，通過獲取遙感影像上特定地物的灰度值及其成像時相應的地面目標反射光譜的測量值，建立兩者之間的線性回歸方程式，在此基礎上對整幅遙感影像進行輻射校正。該方法數學和物理意義明確，計算簡單，但必須以大量野外光譜測量為前提，因此成本較高，對野外工作依賴性強，且對地面定標點的要求比較嚴格。這種方法僅適用於地面實況數據特定的地區及時間。

大氣輻射傳輸模型能夠較合理地描述大氣散射、大氣吸收、發射等過程，且能產生連續光譜，避免光譜反演的較大誤差，因而得到了最廣泛的應用。在遙感實際應用中，大氣輻射傳輸模型需要進一步簡化，如：假定大氣是水平均勻的、假定地表是朗伯體、排除雲的存在、運用各種條件下的標准大氣模式及氣溶膠模式（由於長期試驗數據積累和理論研究歸納而成）等。不同的模型的假定也是有些區別的，比如6S是地表均勻、非朗伯體的模型而5S是地表均勻、朗伯體的模型。

5.5.1 原理與方法

基於圖像特徵的相對校正法主要有內部平均法、平場域法、對數殘差法等。

（1）內部平均法

假定一幅圖像內部的地物充分混雜，整幅圖像的平均光譜基本代表了大氣影響下的太陽光譜信息。因而，把圖像DN值與整幅圖像的平均輻射光譜值的比值確定為相對反射率光譜，即

ρ_λ ＝ R_λ /F （5.14）

式中：R_λ為像元在該波段的輻射值；F_λ為整幅圖像的平均輻射光譜值；ρ_λ為該像元的相對反射率。

（2）平場域法

平場域法是選擇圖像中一塊面積大且亮度高而光譜響應曲線變化平緩的區域，利用其平均光譜輻射值來模擬飛行時大氣條件下的太陽光譜。將每個像元的DN值與該平均光譜輻射值的比值作為地表反射率，以此來消除大氣的影響。

ρ_λ ＝ R_λ /F_λ （5.15）

式中：R_λ為像元在該波段的輻射值；F_λ為平場域的平均輻射光譜值；ρ_λ為該像元的相對反射率。

利用平場域消除大氣影響並建立反射率光譜圖像有兩個重要的假設條件：一個是平場域自身的平均光譜沒有明顯的吸收特徵；另一個是平場域輻射光譜主要反映的是當時大氣條件下的太陽光譜。

平場域模型已廣泛應用於遙感數據處理中，它是在內部平均法模型基礎上發展起來的，這種模型克服了內部平均法模型易受像幅內吸收特徵影響而出現假反射峰的弱點，而且計算量更小，其不足之處在於選取光譜地理平台單元時，會引入人為的誤差，而且需要對研究區內地物光譜有一定的先驗了解，當選取具有不同反射率等級的地理平台單元時，會引出不同處理結果。當研究區位於山區或其他地形起伏較大的復雜地區時，選擇地理平台單元較為困難。

（3）對數殘差法

對數殘差法的意義是為了消除光照及地形因子的影響。按照一定的規則調節每個像元值，使其在每一個被選定的波段上的值等於整個圖幅的最大值，然後對每一個波段減去其歸一化後的平均值。假設有

DN_ij ＝ T_iR_ijI_j （5.16）

式中：DN_ij為像元i的j波段的灰度值；T_i 為像元i處表徵表面變化的地貌因子，對確定的像元所有的波段該值都相同；R_ij為像元i波段j的反射率；I_j為波段j的光照因子。

由表5.2我們可以看出，以上三種方法中，只有殘差圖像法是真正意義上的輻射校正。

表5.2 高光譜基於圖像特徵的相對校正法對各種影響輻射的物理因素的補償能力的比較

除上述基於圖像特徵的相對反射率校正外，還可基於大氣輻射傳輸理論的大氣糾正模型開展反射率校正工作。

5.5.2 實例分析

（1）基於6S的反射率反演模型對CHRIS數據進行反射率反演實例

歐空局（European Space Agency，簡稱ESA）的Proba（Project for On-Board Autonomy）衛星於2001年10月發射成功，是星上自主運行技術的示範，也是新的航天（包括硬、軟體）技術的成功範例，可用於測試地球觀測和空間環境儀器性能。有效載荷包括一台緊密型高解析度高光譜成像儀（CHRIS）和一台輻射測量感測器（SREM）及岩屑探測器（DEBIE）和寬視場角地球定位相機和恆星跟蹤器及陀螺儀。

經過一年的運行Proba已經完成了它的技術示範任務，它為科學界提供了前所未有的創新性的衛星高光譜多角度CHRIS數據。CHRIS圖像提供了可見/近紅外高空間、高光譜解析度的地表反射率數據，利用Proba的定位功能，可以得到試驗區五個觀測方向上的二向反射率數據（BRDF），五個角度的觀測幾何見圖5.17。CHRIS的主要參數見表5.3：

圖5.17 CHRIS/Proba圖像獲取幾何示意

C1～C5為相應的中心時間

表5.3 CHRIS/PROBA 的主要技術參數

CHRIS有五種工作模式，其中模式3和模式5是為陸地應用設計的，模式2則應用於水體，模式4應用於葉綠素反演與監測。模式3可獲取18個波段，相應圖像空間解析度為17m，不包含水汽通道；模式5可獲取37 個波段，空間解析度為34m，包含940nm的水汽通道，可用於水汽反演。圖5.18為模式5的每個掃描行的組成。

圖5.18 CHRIS模式5每掃描行像素組成

我們在本試驗中獲取的模式5觀測天頂角為0°的數據，相應的波段信息見表5.4。

表5.4 PROBA/CHRIS 工作模式5（mode5）對應的波長信息

續表

實驗所採用CHRIS數據其他信息描述：

獲取方式：MODE5；

波段數：37 個，波長范圍 442.49～1025.30nm，包括一個水汽通道（波段 31）：中心波長945.31 nm；

空間解析度：34 m；

圖像行列數：766列× 748行；

圖像數據類型：長整型；

圖像中心點經緯度：116°52′E，40°10′N（昌平一帶）；

圖像獲取時間：2004年7月8日，3：22（UTC時間）；

衛星平台高度：596 km；

圖像物理單位：μW/（m² ·nm·sr）；

地面平均高程：200 m。

圖像處理：

1）去壞行處理，以相鄰兩行（每側各兩行）取平均，代替壞行。

2）根據反射率反演軟體的要求，即圖像為整型數據和圖像定標後輻射單位為W/（m² ·μm·sr）將圖像單位μW/（m²·μm·sr）轉換為W/（m²·μm·sr），從量綱上來看，前者是後者的1/1000。因此根據原圖像的數據范圍，除以10取整得到整型數據（短整型），然後將所有波段的增益均設為0.01，將得到輻射單位為W/（m²·μm·sr）的整型圖像數據。

3）啟動反射率反演軟體，設置各項參量，運行程序。程序輸入參數界面如圖5.19所示。

圖5.19 CHRIS/Proba反射率反演輸入界面

4）由於感測器自身光譜與輻射定標的精度直接制約著反射率轉換的可靠性，為了有效去除圖像數據和大氣輻射傳輸模型間存在輻射定標不匹配現象需要進行圖像反射率光譜去噪平滑。

結果表明：反演得到的反射率在498～760 nm波長區間能夠表徵植被（玉米）的反射率光譜特徵，與圖5.20（c）相比，能夠去除絕大多數的大氣吸收特徵，但在760～805nm之間的峰形與標准植被光譜差異較大，這可能與CHRIS儀器本身在760 nm附近的氧氣吸收帶的光譜定標誤差有關。在805 nm以後與被標准植被反射率曲線差異也很大，主要是近紅外的高反射率「平台」不明顯，反而呈急劇下降趨勢，940 nm附近的水汽吸收帶也沒有反映；對於土壤光譜，眾所周知，常見的土壤光譜反射率在＜1140nm波長范圍內呈現單調增加的趨勢，而圖5.20（b）中的土壤光譜反射率在900nm之後遞減，這與常識相違背，而事實上即便在土壤的野外光譜測量上940 nm的水汽吸收作用也並不明顯。究其原因可能在於兩方面：一是CHRIS儀器本身的定標精度，另一方面也與反射率反演模型的校正誤差有關。

圖5.21是將通常的統計方法IRAA和FF應用於CHRIS圖像上得到的同樣采樣點上的植被和反射率光譜，可以看到，兩種方法得到的植被反射率光譜在譜形上非常相似，FF方法得到的反射率更平滑些，但二者在以500 nm為轉折，反射率先下降後增大，這與通常的植被在藍光波長范圍的單一上升趨勢不一致，與反射率反演結果相比，沒有760 nm的凸起變形，這從另一個側面反映了基於模型的反射率反演對定標要求更為苛刻；從土壤光譜來看，兩種統計方法獲得的結果差異很大，特別是在＜750 nm波長區域，IRAA起伏變化劇烈，而FF結果總體上要平緩得多，呈平穩微小上升趨勢，這與土壤光譜反射率在＜1140 nm呈單調遞增趨勢的常識相一致，雖然平場域法的有效性與「平場區域」的選擇恰當與否直接有關，但無疑在本試驗中平場域法得出的結果最切合實際。

圖5.20 CHRIS數據反射率反演結果

圖5.21 內部平均法（IRAA）和平場域法（FF）得到的CHRIS圖像反射率光譜

圖5.22 地面實測光譜采樣到與CHRIS波長設置相一致

為比較三種方法所得地物反射率光譜與地面實測光譜間譜形上的相似性，我們收集到2004年7月6日本試驗區內的地面測量光譜，典型地物為玉米和土壤（裸土）。測量時間為北京時間11：40左右，與圖像獲取准同步，便於與圖像光譜進行比對。光譜測量採用的儀器是ASD Fieldspec FR2500光譜儀，其光譜范圍為350～2500nm，采樣間隔為1.4nm（350～1000nm 區間）和2nm（1000～2500 nm區間）。每個樣本測量10 次取平均作為最終光譜，以避免隨機雜訊干擾。圖5.22 為根據CHRIS中心波長和半高全寬（FWHM）采樣後的光譜。

計算得出它們之間的相關性（表5.5），並對可見光和近紅外分別進行比較。可以看到，對玉米光譜而言，反射率反演演算法訂正後的反射率光譜與實測光譜間的一致性最好，特別是在可見光范圍的一致性遠遠高於經驗方法；對土壤光譜而言，在可見光范圍，基於反射率反演的仍保持相似性最高，但是在近紅外波長范圍，反射率反演和IRAA都與實測光譜呈負相關，基於模型反射率反演不能很好地表徵植被在近紅外反射率「平台」（750～900nm）和900～1100nm的水汽吸收特徵，特別是平台部分相關系數為-0.43221。相比之下只有FF方法在可見-近紅外波段都保持較高的相似性。也印證了上文的分析結論。

表5.5 三種方法得到的植被反射率光譜在可見光區域的相關性（R）

為此，將反射率反演糾正結果與FF相結合，即保留760 nm之前的反射率反演光譜，將760 nm之後的FF光譜做適當平移，然後採用經驗平場反射率轉換演算法（EFFORT）對光譜做進一步平滑處理，可以得到與真實光譜更加一致的光譜：譜形的相似性和特徵位置的保持。修正後的玉米光譜見圖5.23。

（2）基於MODTRAN的反射率反演模型對Hyperion數據進行反射率反演實例

啟動基於MODTRAN的反射率反演模型，其界面如圖5.24所示。

美國航天局（National Aeronautics and Space Administration，簡稱NASA）的EO-1（Earth Observing One）衛星於2000年11月發射成功，其上搭載的Hyperion高光譜成像儀目前已獲取了大量高質量的星載高光譜數據（表5.6）。

使用如圖5.25所示慶陽地區Hyperion數據進行反射率反演，提取裸土像元反射率光譜，並將其與ASD數據進行比較，如圖5.26 所示。由圖可見，在可見近紅外波段，兩光譜在波形及量值上相近，在短波紅外波段，反射率反演結果要略低於ASD採集的數據，這主要是因為氣溶膠數據不準確造成的。反射率反演的裸土反射率光譜與 ASD 採集的裸土反射率光譜之間的光譜相關系數達到0.9342。

圖5.23 與FF 相結合修正後的玉米光譜與真實光譜比較

圖5.24 基於MODTRAN的反射率反演模型界面

圖5.25 實驗所用Hyperion數據

表5.6 Hyperion/EO-1 的主要技術參數

圖5.26 反射率反演得到的反射率與ASD反射率比較

圖5.27 敦煌實驗場Hyperion數據

使用如圖5.27所示敦煌實驗場地區的Hyperion數據進行反射率反演，提取實驗場均一像元的反射率光譜，並將其與准同步的ASD數據進行比較，如圖5.28所示。由於該ASD數據在大於1800 nm的譜段雜訊非常大，所以只比較450～1800 nm之間的譜段。兩光譜在波形及量值上相近，反射率反演的反射率光譜與ASD採集的反射率光譜之間的光譜相關系數達到0.9516。

圖5.28 反射率反演得到的反射率與ASD反射率比較

⑼ 暗黑2 百分比增強傷害包括魔法傷害么

暗黑2百分比增強傷害不包括魔法傷害，是物理傷害，武器上的增加傷害只能作用於武器，除武器以外的都可以作用到人物本身傷害上，比如剛毅甲、鳳凰盾，霜燃暗金手套等等。

百分比增強傷害只能增加物理傷害，元素（冰火電）和毒傷害都各自有能增強相應傷害的屬性，如女巫的技能支配火焰、支配閃電，裝備的次元碎片、塔格奧手套等。一些增加X點最小、最大物理傷害的小符和裝備直接加入武器的傷害。

(9)tir演算法擴展閱讀：

增強傷害的符文具體介紹：

1、1＃El：艾爾＋50命中率，＋1光明度，＋15防禦，＋1光明度。

2、＃Eld：艾德175％傷害力對不死系怪物，＋50命中率對不死系怪物，15％體力耗費減慢／提升抵擋率（盾牌）。

3、＃Tir：特爾每殺一個敵人，＋2法力每殺一個敵人，＋2法力。

4、＃Nef：那夫震退敵人對遠距離攻擊，＋30防禦。

5、＃Eth：愛斯－25％目標防禦，提升法力回復速度15％。