能帶計演算法

① 70平方電纜能帶多少千瓦怎麼算

經驗數據，1平方銅線安全負荷電流為10安培，70平方即700安培，若使用單相220V，則P＝220x700=154kW。

三相電的功率計算公式為：P=√3*U*I*cosφ
上訴式子當中：P代表功率，U代表電壓380V，I代表電流，cosφ代表功率因素。
功率因素根據負載不同取值不同：功率因素cosφ對於阻性負載，取值1；功率因素cosφ對於感性負載，比如電機，取值0.8。
這樣，知道了電壓、電流，就能計算出總功率了。
當然以上電纜的實際載流量還要考慮環境影響，如電纜是否架空，是否穿管，安裝距離是否過遠，使用環境溫度是否過高等因素，要乘以一定的安全系數。

② GW方法計算能帶求助

在原理上，GW方法只能計算K網格上的點，就是說如果你的DFT是在N1*N2*N3的網格上計算的，在這個DFT結果上進行的GW計算只能算這些網格上的點。

GW方法不能像DFT一樣直接沿高對稱線直接計算，要算能帶只能通過wannier函數插值。vasp裡面就是用的這個方法，要使用插值在編譯vasp的時候要加-DWANNIER90選項，在計算的時候加LWANNIER = .true.。

還有一種可能的途徑是把K點取得非常密，把高對稱線上的k點都包進去，不過估計得把整個天河或者是曙光租下來才能算得動。

③ 三相四線120平方的電纜能帶多少千瓦計算方法

三相四線120平方的銅線電纜在25℃的環境下的安全電流是250A，如果是在380V電流平衡的情況下可以帶125KW
計算方法：I=2P

④ 銅芯線能帶最大瓦數的計算方法

1、先要確定布線的方式。不同的布線方式，導線的最大載流量相差較大；
2、確定了布線方式後，查資料得到周邊溫度25度時的最大載流量（溫度超過25度時視超多少打一個0.8~0.9的折扣）；
3、取得最大載流量如 I（安培）後，再根據工作電壓估算載荷。220v單相供電時的計算：220*I （瓦），就是220v工作電壓下能帶的最大瓦數、380V三相供電時的計算：1.732*380*I*功率因數（瓦） 就是三相電源中能帶的最大瓦數。

⑤ 計算樣品的能帶隙還有其他方法嗎

分子中可能的電子能級是分立的、量子化的。但分子變得更大時，這些能級相互就會靠得更近。在晶體里能級之間靠得非常近以致於形成了連續的帶子，這些帶子的能量具有實際的利用目的。因此，晶體的電子結構可以用其能帶結構來描述。
能帶的數學描述無限晶體的電子結構用能帶圖來描述，能帶圖給出k空間——叫作布里（Brillouin）淵區——中各點的電子軌道的能量。這與角分辨光電子能譜實驗結果相一致。
k空間不是一個物理空間，它是對軌道成鍵性質的一種描述。一個無限長的原子鏈中，軌道、相位可以是從全成鍵到全反鍵（這兩個極端情況分別記為k=0和k=π/a）之間的任何狀態。其中有時是一條直線有三個成鍵原子再接著一個反鍵的原子的結合方式或者其他什麼結合方式。定義了k空間後，對於某些原子k=0對應於全成鍵的對稱性，而對於其他原子則是全反鍵對稱的，這取決於原子軌道的對稱性。對於三維晶體k空間是三維的（kx，ky，kz），k空間中的某些點具有特定的名稱，在各維空間中，符號「Γ」指的都是k=0的點，「Μ」指的都是k=π/a的點。「Χ」、「Y」、「Κ」和「Α」指的是k=0在某些方向上以及k=π/a在其他方向上的點，這取決於晶體的對稱性。典型的能帶結構圖——稱為spaghetti圖——畫出了沿著這些k點所對應的軌道能量，見圖34.1。這些符號在參考文獻中有更相詳細地討論。
由於軌道展開成了能帶，用於形成σ鍵或σ反鍵的軌道就展開成更寬的能帶，π軌道則形成更窄的能帶，而δ軌道則形成最窄的軌道。 有時候研究者只需要知道晶體的帶隙。一旦一條完整的能帶計算出來，通過觀察自然就很容
易知道帶隙了。但是計算全部能帶可能會花費大量的工作，得到許多不必要的信息。估算帶隙有一些方法，但並不完全可靠。
只在布里淵區的Μ、Κ、Χ和Γ點進行能帶結構計算還不足以形成一條能帶，因為任何給定的能帶的能量極小點和極大點有時會落在這些k點之間。如果計算方法需要較高級別的CPU計算，有時就會進行這樣的有限計算。例如，在確定?否有必要進行高級別的完全計算時，就有可能先進行這種選點的高級別計算。
有些研究者用分子的計算結果來估計從HOMO到LUMO的帶隙。當分子變得更大時，這種帶隙會變得更小，因此就有可能對一些按大小遞增的分子進行量子力學計算，然後通過外推預測無限體系的帶隙，這對於通常不是晶體的聚合物很有用。這些體系也用到一維能帶結構，因此必須假定它們是晶體或者至少是高度的有序的。 從頭算和半經驗計算可以得出能量，因而可以用來計算能帶結構。但是如果計算一個分子的能量耗時較長，那麼計算布里淵區的一系列點則耗時更長，要是不需要太精確的結果，可以選用擴展休克爾方法來計算。在能帶計算中擴展休克爾方法有時叫作緊束縛近似。近年來更傾向於使用從頭算或密度泛函（DFT）方法。
就象分子計算那樣，從頭算需要用基組和一定的方法來計算能量，但計算能帶時基組的選擇與計算分子時有些不同。擁有彌散函數的大基組在相鄰的晶胞之間由於存在較大的重疊而發生收縮，這會造成線性相關性，使得方程不能自洽求解，為此常常用中小基組來解決上述問題。用於分子計算的原子軌道線性組合（LCAO）方案也可用於晶體的計算，但這並不是唯一的選擇。
事實上，以原子為中心的基函數組成布洛赫（Bloch）函數，布洛赫（Bloch）函數滿足體系的平移對稱性，但仍然使用LCAO的叫法。
其他有關基組的流行方法時平面波函數方法。之所以提出平面波是因為平面波反映了晶體的無限平移對稱性。最早的平面波計算假定薛定諤方程在每個原子的附近區域是球對稱的（松餅罐頭勢），但卻無法保證電荷守恆。對於離子晶體松餅罐頭計算能給出合理結果，但隨著計算技術和硬體的發展，使人們可以進行更加精確可靠的計算，也就不再採用松餅罐頭方法了。還在使用的一種方法是擴展平面波（APW）方法，是在Vigner-Seitz晶胞上的晶胞計算。某些類型的問題有許多其他基函數方法。
非常復雜的體系都已經進行了能帶結構的計算，然而大多數軟體都不夠自動化或不夠快，不足以用於臨時進行能帶計算。計算能帶的程序的輸入比大多數計算分子的程序要復雜得多。分子幾何構型的輸入採用分數坐標，還必須提供原胞格子矢量和晶體學角度，還可能有必要提供k點的列表及其簡並度。檢查各個輸入中控制收斂的選項對於計算精度的影響是最保險的措施，軟體附帶的手冊可能會給出一些推薦值。研究者要想完成能帶計算應當投入大量時間，尤其在學習使用軟體階段。
正如上面所提到的，隨著時間推移人們傾向的模擬晶體的計算方法是不斷變化的。下面是基函數方法的列表，按照出現的先後順序排列：
1. 原子軌道線性組合方法（LCAO）
2. 擴展平面波方法（APW）
3. Korringa、Kohn和Rostoker的格林（Green）函數方法（有時叫作KKR方法）
4. 正交平面波方法（OPW）
5. 贗勢方法
6. 各種近似或經驗方法
任何基於軌道的方法都可用來計算晶體結構，而趨勢是向著更加精確的方法。一些APW和格函數方法使用了經驗參數，因而將它們劃到半經驗方法中去。按照使用偏好的順序，最常用的方法是：
1. 半自洽從頭算方法或DFT方法
2. 半經驗方法
3. 使用專門的或模擬的勢能的方法

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