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剖分球體演算法

發布時間: 2023-04-01 10:57:07

⑴ 滾球法的推理過程

滾球法是一種計算接閃器保護范圍的方法。它的計算原理為以某一規定半徑的球體,在裝有接閃器的建築物上滾過,滾球體由於受建築物上所安裝的接閃器的阻擋而無法觸及某些范圍,把這些范圍認為是接閃器的保護范圍。這就是滾球法。

下面介紹在實際工程中是如何運用滾球法的:
由於使用避雷針做為接閃器時得到的保護范圍,一般具有較好的軸對稱性;而使用避雷帶等其它接閃器時所得到的保護范圍一般沒有軸對稱性,並且較為復雜,因此本文中只討論以避雷針做為接閃器的情況。
首先規定以下幾個條件:
① 滾球半徑為R(根據GB50057-2010可選30、45、60m)。
②地面無論坡度θ多大判鏈攜均為絕對平面。
③ 避雷針高度H指針尖豎直至地面的距離,針尖以下部分均視為接閃器。針桿均為豎直安裝,即避雷針與豎直軸重合。
一、 常規喚姿單針(θ=0, H=R)這種情況的保護范圍沿豎直軸具有完全軸對稱性,任選一個通過豎直軸的軸線剖面如下圖滾球球心的運動軌跡為:L(直線)+A(圓弧)+L(直線)註:A=π一個半徑為R的球沿θ=0的地面滾動,當它遇到高度H=R的避雷針時被阻礙,讓它翻過針尖繼續向前滾。滾球離開避雷針後我們即可看到滾球無法觸掘伏及的范圍就是滾球外圓運動軌跡的內包絡線與地面間的范圍。這就是該剖面上的保護范圍。由於保護范圍沿豎直軸具有完全軸對稱性,令該包絡線沿豎直軸旋轉得到的實體就是實際空間的保護范圍。如果被保護的建築物完全在該實體的范圍內,則我們認為這樣的保護是有效的

⑵ 求球公式的證明

用經緯網剖分球面,連結球心與球面上各分點,經緯網剖分地很細時,就可以將這個球看成由許多很細的圓錐構成,其中球心作為這些圓錐的公共頂點,設這些圓錐的底面積分別為s1,s2,s3,...,sn,則球的體積(4/3)pi*R^3可近似認為是(1/3)R(s1+s2+s3+...+sn),當n→∞時,(s1+s2+s3+...+sn)→球的表面積s,從而
(4/3)pi*R^3=(1/3)Rs,s=4pi*R^2.(微積分的推導方法也有很多種)
所謂導數,說明白一點即變化率。對於一個半徑為R的球,給它一個微小增量
ΔR(ΔR視為一個整體),則此球體積變化量為(4/3)pi*(R+ΔR)^3-(4/3)*pi*R^3=4pi*R^2(ΔR+ΔR^2/好逗R+ΔR^3/R^2),這個量可看作兩個同心且大小不一的球體之間的球殼的體積,當ΔR很小時,可近似認為此球殼內外表面積相等,將其在平面上「攤開」,則此「攤開」後的幾何體高度為ΔR,從而其上下表面積均可認為是4pi*R^2(ΔR+ΔR^2/R+ΔR^3/R^2)/ΔR=4pi*R^2(1+ΔR/R+ΔR^2/R^2),當ΔR→0
時,此球殼表友山賣面積(即球的表面積)為4pi*R^2。(以上的過程是按照導數定義來的)
對於一個半徑為r的圓,給它一個微小增量Δr(Δr視為一個整體),則其面積變化量為pi*(r+Δr)^2-pi*r^2=2pi*r(Δr+Δr^2/(2r)),這個量可看作兩個同心且大小不一的圓之間唯殲的圓環的面積,當Δr很小時,可近似認為此圓環內外周長相等,將其在直線上「攤開」,則此「攤開」後的「長方形」寬度為Δr,從而其上下長為
2pi*r(Δr+Δr^2/2)/Δr=2pi*r(1+Δr/(2r)),當Δr→0時,此圓環周長(即圓的周長)為2pi*r。(以上的過程是按照導數定義來的)

⑶ 球體的體積為什麼不是圓的面積乘以圓的周長的一半是有損耗嗎初三學生求簡單講解~~我知道球體體積公式

球的體積公式是根據「放在同一水平面上的兩個幾何體,同時被同一個在任意高升圓度上(注意是任意)的水平面截得的面積都相等,這樣兩個幾何體體積相等」的原理,通過等體積變換證明得出的!如果是圓的面積乘上半稿笑扒周長,就相當於是底面為圓高為半周長的圓柱體積了,顯然鍵昌這樣的圓柱體與球的體積不符合上述的祖桓等體積原理的!

⑷ Mesh is Art(2):從富勒球結構說起

前文我們大概講述了網格的定義、在不同領域的應用、基本元素以及它的數據結構。其中數據結構那一小節里欲言又止,是因為想詳細地弄清楚一種數據結構的特性就必須有大量的實際操作經驗,本文就來通過一個實際工程案例來講講網格的一些基本概念以及它們在實際工程中是如何體現的。

上一篇我說過,網格是一種思維,為了更好地佐證這一點這次我就拿個實際案例來使大家感受這句話。據說,最高效的學習方法是按照「提出問題→作出假設→反復嘗試→得出結論」這樣的過程來執行的,我也看多過很多文章寫作方式是在模擬這套模式,這次我也來試著寫一下,希望能為設計師和工程師們帶來啟發。

我想一提到這個人所有人第一反應就是他的輕質圓形穹頂結構(具體點是一個三角網架搭建起來的球形穹頂結構)。我不是結構師,在這里我不過多探討這個結構是否合理或者怎麼施工做到的,也沒有查閱過這個結構的相關資料,今天我們只從網格的角度上來討論這個結構的形。

我當時看到這個結構,腦子里就產生了小問題, 問題一,這個球體上的三角形是全等三角形嗎?問題二,這個球體上的三角形是均勻的嗎? 「均勻」這個詞比較模糊,換言之,三角形都有頂點對吧,每個頂點可能連接著不同數量的三角形,在這里我們把「均勻」描述成,每個頂點連接的三角形的數量是相等的嗎?如果不相等,那怎樣的分布看起來會比較好?

這兩個問題的意義很是大的:如果這個球面上的三角形全等,意味著它們的邊長都相等, 意味著在施工上可以批量加工等長的桿件 ;如果三角形都是均勻的, 意味著施工上的節點鏈接三角單元的數量是固定的,那麼可能只需要使用固定數量且角度可變的連接節點即可。無論怎麼說,這兩個問題關系著大量人工作業的成本 。講真,這兩個問題要是深究起來,沒有很好的離散幾何底子是不太容易算出來這兩個問題的答案的。不過好在計算機發達的今天,我們可以藉助三維建模軟體去感性地思考這些問題,當然,如第一篇前言所說,我無法精準地證明這件事,但是對於設計師而言,我想有一個近似確定的概念就夠了(嚴格追究下去不是我們的工作)。不過不管怎麼說,我們得先有一套描述問題的方法,先辯仿跟大家來「約定俗成」一些概念,以確保後面說我的想法時能更加方便理解。

首先,前面照片也看到了,這個球殼並不是真的球,其實准確的說是一個球體被一個平面切割後保留的部分。那麼它與平面切割的交界處就產生了邊界,那麼我們稱這個邊界上的點(可以認為是工程上的節點,網格上叫頂點)為 邊界頂點 ,在邊界上的(工程上的)桿件稱為 邊界邊 ,其他就是 內部頂點和內部邊 ,模燃這點概念還是很好理解的,下面是相對嚴格一些的定義。

在一個網格中,如果的一條邊只屬於一個面,稱這條邊為 邊界邊(boundary edge) ;如果一個頂點屬於邊界邊則稱此頂點為 邊界頂點(或邊界點,boundary vertex) ;至少包含一個邊界頂點的面稱為 邊界面(boundary face) 。 非邊界的邊、頂點和面分別稱為 內部邊(internal edge)、內部頂點(internal vertex)和內部面(internal face) 。網格中具有攜碼纖公共邊的兩個頂點互為 鄰接頂點

上文中我們經常提到「某個頂點所連接三角面的個數」,這段話非常長而且非常繞口,我們直接稱其為 網格頂點的價(Valence) 。這個概念非常重要,它經常作為判定網格質量的依據之一。更嚴格的定義是: 頂點的價(Valence)是指與該頂點通過公共邊相連的頂點個數 。如前文所說,在幕牆領域,價數統一,意味著施工上的節點鏈接三角單元的數量是固定的,那麼可能只需要使用固定數量且角度可變的連接節點即可(這里再重復一遍)。

通過圖4我們會發現,一個網格頂點的價變化多端,但是憑借我們強大的識別能力一眼就能看出,這張圖中,價為6的頂點是「主流」,價為5和7的頂點是「非主流」。為了區分這些頂點,我們把「主流」頂點稱為正則頂點,「非主流」頂點稱為奇異頂點。這在多通四邊管網格的交錯點會特別明顯地體現出來,如圖5所示。

​人是很聰明的動物,兒時玩過「大家來找茬」游戲,這時候很能派上用場,我想再復雜的網格,你也一眼就能識別出哪些頂點是奇異頂點,所以我想我也不用給出嚴格定義了,一眼就能看出來,試試圖6。

當然網格還有其他重要的概念,比如非流行、法向等等,我們放到後面再將,現在應該回到我們的富勒球結構問題了。

數學老師從小教導我們,研究一個問題,必須要研究到這個問題的最本質。通過上文我們了解了網格這么多的概念,不難想到,這個問題的最核心問題是 奇異點的數量和分布 。我們先拋個問題,即 一個球體的三角剖分可能沒有奇異點嗎 (把一個幾何體劃分成若干三角形組合的圖形叫做三角剖分)?答案當然是否定的,至少我沒見過。對於我們這些沒有代數拓撲和微分幾何知識的人來說,讓我們證明這個問題是不可能的。但是我們可以想像啊!

大家可以跟著我來推理,Ummmm, 網格沒有奇異點→網格都是均勻的三角形→均勻三角形的話,那麼應該是近似正三角形→近似的正三角形每個角都是近似60度的→正三角形要想密鋪的話一定是由六個正三角形拼起來→六個三角形拼起來就是個正六邊形。 OK,到這就關鍵了,我們可以把問題轉化為, 能否只用六邊形去密鋪一個球體! 這顯然是不可能的啊,要不然足球怎麼不是全六邊形的?

上面的推理太快,再慢點說,看到圖4時很多人發現了,頂點價為6的三角形是佔主導的,這是巧合嗎?當然不是,我們先假設一堆三角形的頂點交於一點,要想保證每個三角形三邊的長度都比較均勻、近似相等,那這三個三角形都應該是趨近於正三角形的,又因為相交三角形匯於一點實現了密鋪,則它們的角度之和是360度,平攤下來,每個角度都是趨近於60度的,那麼它們的頂點價數就是趨近於6,盡管我沒法從數學上證明這一點,但就是這個樣子。所以,一般來說,控制過網格邊長所產生的三角網格的正則頂點價數就是6(除非是僅由奇異頂點構成的圖形,比如二十面體)。

既然只用六邊形拼不出一個球,那怎樣才能拼出一個球形呢?建築學老師教導過我們,要學會利用前人的成果。數學家已經替我們證明了, 12個五邊面和20個六邊面構成的足球啊 ,既均勻又合理(具體的證明去谷歌吧)。但是足球這個形狀還不是最本質的,我們還可以繼續剖析,因為五邊形和六邊形都不是最最基本的幾何圖形。剛才也提到了,六邊形可以看作是六個三角形拼出來的圖形,這裡面的頂點都是正則的,所以奇異點不可能在這,那麼奇異點只可能在五邊形里了,OK,那我們順次連接五邊形的中點看看能得到什麼(圖8)。

現在我們在每個大的三角面裡面都填上小三角形(Loop細分演算法),並將它們用拉普拉斯圓滑演算法處理一下,如下面的動圖所示(這兩個演算法不用較真,後面的文章會說)。因為小三角形都是在大三角形面上填上去的,所以無論細分多少次,奇異點的數量都不會變,每次細分都會繼承原始網格的奇異點。

圖13是1928根桿件的長度分布表,然後將桿件的長度分布進行著色呈現出如圖所示的結果,最短的桿件和最長的桿件誤差在百分之17.7,這個數雖然很大,但是桿件分布范圍非常規律,在施工上完全可以按照圖中的顏色進行分組加工。

所以最終的結論是,桿件長度分布非常規律,施工上可以採取分組加工的方式進行標准化生產,節點上除了奇異點處的節點是五通節點,其他節點均為固定的六通節點。

相信通過這個項目大家理解了網格的這些概念,尤其是奇異點的重要性。當然這還只是開始,還有更多的騷操作和特性值得去探索。 很多建築問題的本質都是幾何問題,而網格則是將工程問題轉化成幾何問題的紐帶。關於網格更多的內容還請繼續關註:AlbertLiDesign

⑸ 哪位大神 能夠用 ICEM 劃分這個幾何體,特別是裡面的球體。是相切的關系。

1、首先導入幾何。本例的幾何是在spaceclaim中隨便畫的。導入的幾何如圖1所示。

圖1 原始穗判幾何 圖2 創建塊並切割
2、劃分基礎塊並進行切割。按幾何特徵將其切成三段。圓柱、兩個半球。如圖2所示。
3、進行塊的關聯,並對齊。如圖3所示。

圖3 關聯對齊後的塊 圖4 選擇face進行O切分
4、O型剖分。最重要尺盯的一步,注意我選擇的Face。注意不能選任何顯式的Face,所選擇的兩個Face是隱藏的。在其大概位置點擊就能選取。點中鍵確認選擇,然後選取所有的塊,進行O型切分。
5、最終塊如圖5所示陵族和。設置網格尺寸,預覽或生成網格。最終網格如圖6所示。

圖5 最終塊 圖6 內部網格

⑹ 籃球里什麼是二三聯防,進攻方最好的剖解方法是什麼

聯防和緊逼防守是兩的不j同的概念 聯防又a叫區k域防守,是指隊0員在防守站位的時候不v是針對進攻隊2員進行盯防,而祥做是保持整體的防守陣型守住特慶宴乎定的區d域,最常用的有2-0-2聯防、2-2聯防或0-2聯防,2-2聯防一v般的站位方7法是8個o隊8員呈弧形站在罰球線稍以5內2,左右兩側的隊8員負責防守底線到36度角的區l域,中7間的隊5員負責正面區s域防守,這三n名隊7員只能在自己g負責的防守區p域內1有限的活動,而另外兩名隊4員則在外線進行騷擾性防守,他們的活動范圍要大l很多,但他們和裡面的球員需保持相應的距離,裡面的球員也x要保持對應的距離,否則陣型容易破。而破聯防的方4法其實也y不x難,我們可以6看出來聯防的重心1偏向內1線,對於z外線的防守就顯的心5有餘而力k不g足,因此進攻隊8員可以5通過不v斷的擋拆-突破分2球來使得隊1友n在外線獲得空位投籃的機會,也f可以1通過吸引4防守然後隊6員空切3來打破聯防陣型,當然前提是你的外線命中5率要過得去,否則進攻隊7員空位投不q進球,其他的隊3友w基本上i搶不y到籃板,因為7內7線都被防守球員占據。一y旦進攻方3的命中8率好,那麼a防守一r方6勢必要把陣型往外拉干w擾你的中6遠距離投籃,這樣內6線的防守球員就會失位,這樣進攻方2就可以7依靠突破或者空切2得分1,這就相當於h破了d對手3的聯防。 緊逼防守是一a種主動性的防守,一k般結合著盯人a防守,它是指每個n防守球員都緊貼自己t所防守的球員,使其接球和進攻難度加大h,而對進攻方0的持球隊2員進行壓迫性防守或者包夾,這樣可以5造成他運球或傳球失誤,以2此來為4己u方0獲得進攻機會,但事實上r這種防守方1法在比5賽中5不j是經常的採用,因為7它要耗費防譽悉守一z方5相當大s的體力u。在對方3進攻順暢而己j方8進攻不s利的時候可以1突然使用緊逼防守來打亂對方6的節奏,造對方1的主動失誤,或者在比6賽的要緊關頭也c可採用這種方7法。當然進攻方4可以4通過快速突破和快速分6球,快速跑位來破解,總之j就是一h個x快字。 無m論什8么w防守方6法肯定都有自身的弱點,在球場上z只有通過互1相變換,互2相結合才r能發揮它們的最大w作用!! 2-0-2聯防的話可把球打到88度,那是防守薄弱的地方2,2-7的話,就可找一n個y人j提到罰球線進行策應,注意內4外配合,inside-out,還有就是5分3球了f,這個v很關鍵。緊逼的話應隊8友a間拉開s距離,多傳球少8運球,盡量減少2橫傳求,運球隊7員不w要往邊線的地方2帶球,避免被夾擊。其實說起來簡單,理論要能成為8實際,還要費一w番功夫z sb靂zкu浮x擗x擗d埽ok

⑺ 球體上聯剖與對稱四極剖面裝置的視電阻率異常

為了獲得聯剖和對稱四極剖面裝置在球體上的ρs理論曲線,應先給出具體計算公式。對於MN→0情況,只需對公式(1⁃3⁃85)的電位U1沿觀測方向S(S可以是X方向,也可以是Y方向或其他方向),求一次微商並取負號,便可得觀察點處的電場強度E1。然後再由本章第一節所給出的相應 ρs表達式,即得ρs計算公式。

對於MN≠0情況,只要寫出M點和N點之間電位差的表達式,然後再代入本章第一節的相應ρs表達式,也可得到ρs的計算公式。

圖2⁃1⁃14 球體上聯剖和對稱四極剖面裝置的計算簡圖

如圖2⁃1⁃14所示的MN≠0情況由球外一次場電位表達式(1⁃3⁃85)出發,當只取n=1的一項時,可得球體主剖面上

的近似計算公式為

地電場與電法勘探

式中

地電場與電法勘探

(一)低阻球體上的

剖面曲線

在圖2⁃1⁃15中,給出了按(2⁃1⁃40)式算得的不同極距(AO)之聯剖

曲線,圖中也畫出了

)曲線。對聯剖面曲線面言,無論哪種極距(AO),其

曲線在球心正上方(或球頂上)均有一個交點(

=

),並在交點左邊

,右邊則

。交點處的視電阻率值ρs<ρ1。通常將這種性質的交點稱為「正交點」或「低阻交點」。由圖可見這時

的極小值出現在球體右邊,而

的極小值則出現在球體左邊。

對於對稱四極ρs曲線而言,由圖可見,在球心正上方有

<ρ1的極小值異常。

下面根據地下電流分布的規律對以上異常加以解釋。如對AMN裝置的

曲線而言,當裝置位於球體左邊並離球體很遠時,球體對A極供入地下電流分布狀態的畸變作用可忽略不計,相當於均勻介質情況,此時測點處的 jMN=j0。故

1。當裝置向右移動時,因低阻球體「吸引」電流,所以使得位於供電電極右邊的 MN 處之 jMN增大(jMN>j0),故

開始上升(

>ρ1),並在某一位置取得極大值。隨著AMN繼續向右移動,由於球體是在地下,因而球體對位於地面的A極流出電流的「吸引」作用是向下的,這樣MN處的電流密度又逐漸減小,致使 jMN<j0,於是

<ρ1。jMN的不斷減小一直繼續到MN極越過球頂以後,並在某一位置(此位置與極距 AO 大小,球體埋深以及球體半徑大小有關)上達到最小,即jMN≪j0。致使這里

有極小值。

圖2⁃1⁃15 低阻球體上聯剖和對稱四極裝置的ρs剖面曲線

μ12=0.05;h0=1.5r

以後,隨著裝置的右移,球體對A極電流的「吸引」作用開始減弱,於是jMN有所增大(仍小於j0),

開始向ρ1靠近(仍小於ρ1),直到向右離開球體很遠(實際上≥2AO就可以了)時,因jMN=j0,所以

又等於圍岩電阻率ρ1了。

對於

也可用相同方法對曲線作定性解釋,這里不再重復。

當然,球體的作用也可用一個等效的電流偶極子來代替。那時用正常電流場(點源A的場)和異常電流場(偶極子的場)的疊加方法對曲線進行解釋也可以,只是要注意偶極距的方向隨A極相對球體位置的不同將發生改變就行了。

下面再來看ρs曲線的形態特徵和異常大小與電極距AO(或

)的關系。

由圖2⁃1⁃15可見,當電極距較小(AO=2r0)時,

曲線組成一個橫8字(∞)形,球頂上有「正交點」,兩側有極小點。當AO加大到球心埋藏深度的2~3 倍時,如AO=4r0情況,

曲線除在球體兩側有兩個主極小點外,在離球體較遠的兩邊還出現兩個次級小點。它們的出現,是由於供電電極A或B通過球體上方時,球體向下吸引電流形成的。因此

曲線的次級極小點在球體右側,而

曲線的次級極小點是位於球體左側。並且次級極小點的水平坐標與

曲線交點間的距離大悄答納約等於AO(或BO)長度。由圖還可舉清看出,AO=4r0與AO=2r0的曲線相比,

二條曲線的分異性變差了,兩個主極小點的距離也變小了。

隨著極距的進一步增加,如AO=8r0,即AO>5h0時,次級極小點已離開球體很遠,且極小值也變得很小。與此同時,

和啟沒

曲線的分異性進一步變差,兩條曲線以及兩個主極小點已趨於重合,兩條曲線幾乎變成一條曲線,這時球體附近的電流場已近似於均勻場,實際上與相同條件下中間梯度裝置的ρs曲線已沒什麼差別了。

對於對稱四極剖面的

曲線而言,如圖所示,隨著極距的增加,曲線由寬變窄,由緩變陡,當極距很大

時,

曲線亦即等於中間梯度的ρs曲線了。

可見,大極距的聯剖與大極距對稱四極ρs曲線,與中間梯度在相同條件下的ρs曲線是等同的。因此,在中間梯度裝置中用來確定球心埋藏深度的半定量解釋方法,這里仍可利用。

下面討論異常大小與電極距的關系。如用下式表示相對異常:

地電場與電法勘探

則由計算結果圖2⁃1⁃16可知,當AO在0~2r0范圍內增加時,異常隨極距的增加明顯上升,但當AO超過球體半徑三倍時,則異常便接近飽和狀態。故在實際工作中,當尋找近等軸狀礦體時,為了獲得明顯的ρs異常,對h0≤2r0的情況,只要採用大於三倍礦體半徑的電極距(AO)就夠了。

圖2⁃1⁃16 球體上聯剖與對稱四極剖面ρs異常與電極距的關系

μ12=0.05

對於對稱四極剖面而言,如圖2⁃1⁃16所示,它取得接近飽和值時的異常所需要的極距,約為球體半徑的五倍以上。

(二)高阻球體上的

剖面曲線

如圖2⁃1⁃17所示,高阻球體上的聯剖和對稱四極ρs曲線與低阻球體情況所不同者,乃是在球頂上聯剖的

曲線有大於ρ1的「反交點」,即此時在球體左邊為

,而在球體右邊則為

曲線在球頂上有

>ρ1的極大值。

圖2⁃1⁃17 高阻球體上聯剖與對稱四極裝置的ρs剖面曲線

μ12=0.05

由圖可見,隨極距

的增加,ρs曲線出現次級極大點,並向遠離球體的方向外移,而聯剖主極大點的間距卻減少,異常范圍變窄,

二條曲線的分異性變差,最後趨於重合。

由圖還可看出,隨著極距的增加,聯剖和對稱四極的ρs異常也變大,最後趨於漸近飽和值,並與中梯的ρs異常相等了。

高阻球體上聯剖和對稱四極ρs異常的特徵及變化規律,也可用電流密度分布的概念或用等效電流偶極子的作用進行定性解釋。由於解釋方法與低阻球類似,故不贅述。

綜上所述,根據聯剖

二條曲線的交點坐標,可確定球體中心在地面的投影位置,並由交點的性質,可指明球體相對圍岩電阻率的高低。「正交點」說明球體為低阻,「反交點」則為高阻。對於對稱四極

曲線而言,根據其極小值點或極大值點的坐標,可確定球心在地面投影位置,並能指出球體是低阻或是高阻。對比聯剖和對稱四極在球體上的ρs異常可以看出,不論是高阻球還是低阻球,就異常變化幅度而論,除極距很大情況外,一般聯剖異常總較對稱四極為大。

最後指出,測量極MN的大小對ρs異常是有影響的,其作用是隨著MN的增大使異常減小,曲線變平滑。計算結果表明,MN<2r0時與MN→0情況相差不多。當MN≥2r0時,則異常明顯減弱。

⑻ ANSYS如何建立球體並將其表面分別用三角形和quadratic patch剖分

用sph4命令建模,裂侍毀再用工作平面切割,然後分網成六面體單元。例談褲如肆備:

fini

/cle

/title,lovz

/prep7

et,1,70

mp,kxx,1,100

/pnum,volu,1

sph4,,,0.1

vsbw,all

wprot,,90

vsbw,all

wprot,,,90

vsbw,all

esize,0.01

vmesh,all

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